СКОРОСТЬ ЗВУКА - скорость распространения в среде упругой волны. Определяется упругостью и плотностью среды. Для , бегущей без изменения формы со скоростью с в направлении оси х , звуковое давление р можно представить в виде р = р(х - - ct) , где t - время. Для плоской гармония, волны в среде без дисперсии и С. з. выражается через частоту w и k ф-лой с = w/k. Со скоростью с распространяется фаза гармонич. волны, поэтому с наз. также фазовой С. з. В средах, в к-рых форма произвольной волны меняется при распространении, гармонич. волны тем не менее сохраняют свою форму, но фазовая скорость оказывается различной для разных частот, т. е. имеет место дисперсия звука .В этих случаях пользуются также понятием групповой скорости . При больших амплитудах появляются нелинейные эффекты (см. Нелинейная акустика ),приводящие к изменению любых волн, в т. ч. и гармонических: скорость распространения каждой точки профиля волны зависит от величины давления в этой точке, возрастая с ростом давления, что и приводит к искажению формы волны.
Скорость звука в газах и жидкостях
. В газах и жидкостях звук
распространяется в виде объёмных волн сжатия - разряжения. Если процесс
распространения происходит адиабатически (что, как правило, и имеет место),
т. е. изменение темп-ры в звуковой волне не успевает выравниваться и за
1 / 2
, периода тепло из нагретых (сжатых) участков
не успевает перейти к холодным (разреженным), то С. з. равна
, где Р
- давление в веществе,
- его плотность, а индекс s
показывает, что производная берётся
при постоянной энтропии. Эта С. з. наз. адиабатической. Выражение для С.
з. может быть записано также в одной из следующих форм:
где К ад - адиабатич. модуль всестороннего сжатия вещества, - адиабатич. сжимаемость, - изотермич. сжимаемость, = - отношение теплоёмкостей при постоянных давлении и объёме.
В ограниченных твёрдых телах кроме продольных и поперечных волн имеются
и др. типы волн. Так, вдоль свободной поверхности твёрдого тела или вдоль
границы его с др. средой распространяются поверхностные акустические
волны
, скорость к-рых меньше скорости объёмных волн, характерных для
данного материала. Для пластин, стержней и др. твёрдых акустич. волноводов
характерны нормальные волны
,скорость к-рых определяется не только
свойствами вещества, но и геометрией тела. Так, напр., С. з. для продольной
волны в стержне с ст, поперечные размеры к-рого много меньше
длины волны звука, отличается от С. з. в неограниченной среде с l
(табл. 3):
Методы измерения С.з. можно подразделить на резонансные, интерферометрические, импульсные и оптические (см. Дифракция света на ультразвуке ).Наиб. точности измерения достигают с помощью импульсно-фазовых методов. Оптич. методы дают возможность измерять С. з. на гиперзвуковых частотах (вплоть до 10 11 -10 12 Гц). Точность абс. измерений С. з. на лучшей аппаратуре ок. 10 -3 % , тогда как точность относит. измерений порядка 10 -5 % (напр., при изучении зависимости с от темп-ры или магн. поля пли от концентрации примесей или дефектов).
Измерения С. з. используются для определения мн. свойств вещества, таких, как величина отношения теплоёмкостей для газов, сжимаемости газов и жидкостей, модулей упругости твёрдых тел, дебаевской темп-ры и др. (см. Молекулярная акустика) . Определение малых изменений С. з. является чувствит. методом фиксирования примесей в газах и жидкостях. В твёрдых телах измерение С. з. и её зависимости от разл. факторов (темп-ры, магн. поля и др.) позволяет исследовать строение вещества: зонную структуру полупроводников, строение поверхности Ферми в металлах и пр.
Лит.: Ландау Л. Д., Л и ф ш и ц Е. М., Теория упругости, 4 изд., М., 1987; их же, Гидродинамика, 4 изд., М., 1988; Бергман Л., и его применение в науке и технике, пер. с нем., 2 изд., М., 1957; Михайлов И. Г., Соловьев В. А., Сырников Ю. П., Основы молекулярной акустики, М., 1964; Таблицы для расчета скорости звука в морской воде, Л., 1965; Физическая акустика, под ред. У. Мэзона, пер. с англ., т. 1, ч. А, М., 1966, гл. 4; т. 4, ч. Б, М., 1970, гл. 7; Колесников А. Е., Ультразвуковые измерения, 2 изд., М., 1982; Т р у э л л Р., Э л ь б а у м Ч., Ч и к Б., Ультразвуковые методы в физике твердого тела, пер. с англ., М., 1972; Акустические кристаллы, под ред. М. П. Шаскольской, М., 1982; Красильни ков В. А., Крылов В. В., Введение в физическую акустику, М., 1984. А. Л. Полякова .
Цель работы : определение длины стоячей волны и скорости звука в воздухе.
Приборы и принадлежности: резонатор с телефоном и микрофоном, звуковой генератор, осциллограф, отсчетная линейка.
Теоретическое введение
Звук представляет собой упругие волны, распространяющиеся в газах, жидкостях и твердых телах и воспринимаемые ухом человека и животных. Человеческое ухо способно воспринимать звук с частотами от 16 Гц до 20 кГц. Звук с частотами ниже 16 Гц называется инфразвуком, а выше 20 кГц – ультразвуком. Наука о звуке называется акустикой.
Если в упругую среду поместить источник колебаний, то соприкасающиеся с ним частицы будут выведены из положения равновесия и придут в колебательное движение. Колебания этих частиц передаются силами упругости соседним частицам среды, а от них – к другим, более удаленным от источника колебаний. Через некоторое время колебательный процесс охватит всю среду. Распространение колебаний в упругой среде называется волной или волновым процессом.
Различают продольные волны (частицы колеблются вдоль направления распространения волны) и поперечные волны (частицы колеблются перпендикулярно этому направлению). Продольные волны представляют собой чередующиеся сгущения и разрежения. Такие волны распространяются в средах, в которых возникают силы упругости при деформациях сжатия и растяжения, но не обладающих напряжением сдвига (т.е. в твердых телах, жидкостях и газах). Примером продольных волн являются звуковые волны. Поперечные волны распространяются в средах, в которых возникают упругие силы при деформации сдвига (т.е. в твердых телах или в некоторых особых случаях, например, волны на границе раздела жидкость-газ). Скорость распространения продольных и поперечных волн зависит от упругих свойств среды. Так, при 20 ºС скорость звука в воздухе равна 343 м/c, в воде – 1480 м/c, в стали – около 6000 м/c.
Скорость звука в газах теоретически можно рассчитать по формуле:
где – показатель адиабаты (отношение теплоемкости при постоянном давлении к теплоемкости при постоянном объеме), R – молярная газовая постоянная, Т – термодинамическая температура, М – молярная масса газа. Таким образом, скорость звука в газах оказывается такого же порядка, что и средняя скорость теплового движения молекул.
Уравнение бегущей волны, распространяющейся вдоль координаты x , имеет вид:
= A cos(t – kx ), (2)
где
– смещение частиц среды от положения
равновесия; А
– амплитуда волны;
– циклическая частота колебаний; t
– время; k
– волновое число,
(
– длина волны).
Стоячей волной называется особое колебательное состояние среды, возникающее при наложении двух встречных бегущих волн (например, прямой и отраженной) одинаковой амплитуды и частоты. Стоячая волна – это частный случай интерференции волн.
Рассмотрим сложение двух встречных волн с одинаковой амплитудой и частотой. Прямая волна описывается уравнением
1 = A cos(t – kx ), (3)
в уравнении отраженной волны координата x меняет знак на противоположный:
2 = A cos(t + kx ). (4)
Сложим уравнения (3) и (4):
= 1 + 2 = A cos(t – kx ) + A cos(t + kx )
и, воспользовавшись формулой для суммы косинусов двух углов, получим уравнение стоячей волны:
= 2A cosx cost . (5)
Выражение, стоящее перед cost , представляет собой амплитуду стоячей волны:
А ст. в. = 2A cosx . (6)
Амплитуда колебаний частиц среды в стоячей волне зависит от координаты частиц x и, следовательно, меняется от точки к точке. Амплитуда стоячей волны максимальна (такие геометрические места называются пучностями) при условии
cosx = 1,
x = n , (7)
откуда координаты пучностей
x пучн = . (8)
Амплитуда стоячей волны принимает нулевые значения (такие точки называются узлами) при условии
cosx = 0,
x = (2n + 1), (9)
откуда координаты узлов
x
узл =
. (10)
В формулах (7) – (10) n = 0, 1, 2, 3 … . Расстояние между соседними узлами или соседними пучностями равно/2, а соседние узлы и пучности сдвинуты на/4. Точки, находящиеся в узлах, не совершают колебаний.
Расстояние между двумя смежными узлами или пучностями называется длиной стоячей волны. Следовательно, длина стоячей волны равна половине длины бегущей волны:
ст = . (11)
Построим график стоячей волны. По уравнению (5) рассчитаем смещения для фиксированных моментов времени t = 0, T /8, T /4, 3T /8, T /2. В каждое из получившихся уравнений = f (x ) подставим координаты x = 0, /4, /2, 3/4, , 5/4… . Результаты расчетов приведены ниже.
Полученные зависимости = f (x ) изображены на рис. 1 и представляют собой своего рода «мгновенные фотографии» стоячей волны.
Стоячая волна имеет следующие особенности:
амплитуда колебаний частиц различна в разных местах среды;
в пределах участка среды от одного узла до другого все частицы колеблются в одной фазе, при переходе через узел фаза колебаний меняется на противоположную;
в отличие от бегущей волны она не переносит энергию.
t = 0, = 2A cosx |
||||||
t
=
,
= 2A
cosx
cos,
=
|
||||||
A |
– |
A | ||||
t = , = 2A cosx cos, = 0 |
||||||
Наблюдатель по часам отмечал время, прошедшее между появлением вспышки и моментом, когда был услышан звук. Временем, за которое свет проходил это расстояние, пренебрегали. Для того чтобы в наибольшей степени устранить влияние ветра, с каждой стороны было по пушке и наблюдателю и каждая пушка стреляла примерно в одно и то же время.
Бралось среднее значение двух замеров времени, и на его основании . Она оказалась примерно равной 340 мс -1 . Большим недостатком этого способа измерения было то, что не всегда пушка оказывалась под рукой!
Многие экзаменуемые описывают похожий способ. Один ученик стоит на одной стороне футбольного поля состартовым пистолетом, а другой - на другой его стороне с секундомером. Расстояние между ними тщательно измеряется рулеткой. Ученик пускает секундомер, когда видит, как из ствола появляется дымок, и останавливает его, услышав звук. То же самое проделывается, когда они поменяются местами, чтобы компенсировать воздействие ветра. Затем определяется среднее время.
Поскольку звук распространяется со скоростью 340 мс -1 , то секундомер, скорее всего, не будет достаточно точен. Предпочтительнее оперировать сантисекундами или миллисекундами.
Измерение скорости звука с помощью эха
Когда произведен короткий резкий звук, например хлопок, то волновой импульс может быть отражен крупным препятствием, например стеной, и услышан наблюдателем. Этот отраженный импульс называется эхом. Представим, что на расстоянии 50 м от стены стоит человек и производит один хлопок. Когда эхо услышано, звук прошел 100 м. Измерение этого интервала секундомером не будет достаточно точным. Вместе с тем если второй человек держит секундомер, а первый хлопает, то время для большого числа звуков эха может быть получено с достаточной точностью.
Предположим, что расстояние, на котором хлопающий человек находится перед стеной, составляет 50 м, а временной интервал между первым и сто первым хлопком составляет 30 с, тогда:
скорость звука = пройденное расстояние / время одного хлопка = 100м: 30 / 100 с = 333 мс -1
Измерение скорости звука с помощью осциллографа
Более сложным способом прямого измерения скорости звука является применение осциллографа. Громкоговоритель испускает импульсы через равные интервалы, и они фиксируются катодно-лучевым осциллографом (см. рис.). Когда импульс получен микрофоном, он также будет зарегистрирован осциллографом. Если известны временные характеристики осциллографа, то может быть найден временной интервал между двумя импульсами.
Замеряется расстояние между громкоговорителем и микрофоном. Скорость звука может быть найдена по формуле скорость = расстояние / время.
Скорость звука в различных средах
Скорость звука выше в твердых телах, чем в жидкостях, и выше в жидкостях, чем в газах. Проведенные в прошлом эксперименты на Женевском озере показали, что скорость звука в воде значительно выше, чем в воздухе. В пресной воде скорость звука составляет 1410 мс -1 , в морской воде - 1540 мс -1 . В железе скорость звука составляет примерно 5000 мс -1 .
Посылая звуковые сигналы и отмечая временной интервал до прихода отраженного сигнала (эха), можно определить глубину моря и местонахождение косяков рыбы. Во время войны эхолоты высокочастотного звука применялись для обнаружения мин. Летучие мыши в полете используют особую форму эхосигнала для обнаружения препятствий. Летучая мышь испускает высокочастотный звук, который отражается от объекта на ее пути. Мышь слышит эхо, определяет местонахождение объекта и уклоняется от него.
Скорость звука в воздухе зависит от атмосферных условий. Скорость звука пропорциональна квадратному корню из частного от деления давления на плотность. Изменения давлении не влияют на скорость звука в воздухе. Это связано с тем, что увеличение давления влечет за собой соответствующее увеличение плотности и отношение давления к плотности остается постоянным.
На скорость звука в воздухе (как и в любом газе) влияют изменения температуры. Законы для газов указывают, что отношение давления к плотности пропорционально . Таким образом, скорость звука пропорциональна √T. Звуковой барьер легче преодолевать на больших высотах, потому что там ниже температура.
На скорость звука влияют изменения влажности. Плотность водяного пара меньше плотности сухого воздуха при одинаковом давлении. Ночью, когда влажность повышается, звук распространяется быстрее. Звуки слышны более ясно тихой туманной ночью.
Это происходит частично вследствие повышенной влажности, а частично из-за того, что в этих условиях обычно имеет место температурная инверсия, при которой звуки преломляются таким образом, что они не рассеиваются.
Под звуком понимают упругие волны, лежащие в пределах слышимости человеческого уха, в интервале колебаний от 16 гц до 20 кгц. Колебания с частотой ниже 16 гц называются инфразвуком, свыше 20 кгц -ультразвуком.
Вода по сравнению с воздухом обладает большей плотностью и меньшей сжимаемостью. В связи с этим скорость звука в воде в четыре с половиной раза больше, чем в воздухе, и составляет 1440 м/сек. Частота колебаний звука (ню) связана с длиной волны (лямбда) соотношением: c = лямбда-ню. Звук распространяется в воде без дисперсии. Скорость звука в воде изменяется в зависимости от двух параметров: плотности и температуры. Изменение температуры на 1° влечет за собой соответственное изменение скорости звука на 3,58 м в секунду. Если проследить за скоростью распространения звука от поверхности до дна, окажется, что сначала из-за понижения температуры она быстро убывает, достигнув на некоторой глубине минимума, а затем, с глубиной, начинает быстро возрастать за счет увеличения давления воды, которое, как известно, возрастает приблизительно на 1 атм на каждые 10 м глубины.
Начиная с глубины приблизительно 1200 м , где температура воды практически остается постоянной, изменение скорости звука происходит за счет изменения давления. «На глубине, равной приблизительно 1200 м (для Атлантики), имеется минимум значения скорости звука; на больших глубинах благодаря увеличению давления скорость звука опять увеличивается. Так как звуковые лучи всегда изгибаются к участкам среды, где их скорость наименьшая, то они концентрируются в слое с минимальной скоростью звука» (Красильников, 1954). Этот слой, открытый советскими физиками Л. Д. Розенбергом и Л.М. Бреховских, носит название «подводного звукового канала». Звук, попавший в звуковой канал, может распространяться без ослабления на огромные расстояния. Эту особенность необходимо иметь в виду при рассмотрении акустической сигнализации глубоководных рыб.
Поглощение звука в воде в 1000 раз меньше, чем в воздухе. Источник звука в воздухе мощностью в 100 квт в воде слышен на расстоянии до 15 км ; в воде источник звука в 1 квт слышен на расстоянии 30-40 км. Звуки различных частот поглощаются неодинаково: сильнее всего поглощаются звуки высоких частот и мгнее всего - низкие звуки. Малое поглощение звука в воде позволило использовать его для гидролокации и сигнализации. Водные пространства наполнены большим количеством различных звуков. Звуки водоемов Мирового океана, как показал американский гидроакустик Венц (Wenz, 1962), возникают в связи со следующими факторами: приливами и отливами, течениями, ветром, землетрясениями и цунами, индустриальной деятельностью человека и биологической жизнью. Характер шумов, создаваемых различными факторами, отличается как набором звуковых частот, так и их интенсивностью. На рис. 2 показана зависимость спектра и уровня давления звуков Мирового океана от вызывающих их факторов.
В различных участках Мирового океана состав шумов определяют различные компоненты. Большое влияние при этом на состав звуков оказывают дно и берега.
Таким образом, состав и интенсивность шумов в различных участках Мирового океана исключительно разнообразны. Существуют эмпирические формулы, показывающие зависимость интенсивности шумов моря от интенсивности вызывающих их факторов. Однако в практических целях шумы океана измеряются обычно эмпирически.
Следует отметить, что среди звуков Мирового океана наибольшей интенсивностью отличаются индустриальные звуки, создаваемые человеком: шум кораблей, тралов и т. д. По данным Шейна (1964), они по интенсивности в 10-100 раз превышают иные звуки Мирового океана. Однако, как видно из рис. 2, их спектральный состав несколько отличается от спектрального состава звуков, вызываемых другими факторами.
При распространении в воде звуковые волны могут отражаться, преломляться, поглощаться, испытывать диффракцию и интерференцию.
Встречая на своем пути препятствие, звуковые волны могут отразиться от него в случае, когда длина их волны (лямбда) меньше размера препятствия, или обогнуть (диффрагировать) его в случае, когда их длина волны больше препятствия. В этом случае можно слышать то, что происходит за препятствием, не видя источника непосредственно. Падая на препятствие, звуковые волны в одном случае могут отразиться, в другом - проникнуть в него (поглотиться им). Величина энергии отраженной волны зависит от того, как сильно разнятся между собой так называемые акустические сопротивления сред «р1с1» и «р2с2», на границу раздела которых падают звуковые волны. Под акустическим сопротивлением среды подразумевается произведение плотности данной среды р на скорость распространения звука с в ней. Чем больше разница акустических сопротивлений сред, тем большая часть энергии отразится от раздела двух сред, и наоборот. В случае, например, падения звука из воздуха, рс которого 41, в воду, рс которой 150 000, он отражается согласно формуле:
В связи с указанным звук гораздо лучше проникает в твердое тело из воды, чем из воздуха. Из воздуха в воду звук хорошо проникает через кусты или камыши, выступающие над водной поверхностью.
В связи с отражением звука от препятствий и его волновой природой может происходить сложение или вычитание амплитуд звуковых давлений одинаковых частот, пришедших в данную точку пространства. Важным следствием такого сложения (интерференции) является образование стоячих волн при отражении. Если, например, привести в колебание камертон, приближая и удаляя его от стены, можно слышать из-за появления пучностей и узлов в звуковом поле усиление и ослабление громкости звука. Обычно стоячие волны образуются в закрытых емкостях: в аквариумах, бассейнах и пр. при относительно длительном по времени звучании источника.
В реальных условиях моря или другого естественного водоема при распространении звука наблюдаются многочисленные сложные явления, возникающие в связи с неоднородностью водной среды. Огромное влияние на распространение звука в естественных водоемах оказывают дно и границы раздела (вода - воздух), температурная и солевая неоднородность, гидростатическое давление, пузырьки воздуха и планктонные организмы. Поверхности раздела вода - воздух и дно, а также неоднородность воды приводят к явлениям рефракции (искривление звуковых лучей), или реверберации (многократное отражение звуковых лучей).
Пузырьки воды, планктон и другие взвеси способствуют поглощению звука в воде. Количественная оценка этих многочисленных факторов в настоящее время еще не разработана. Учитывать же их при постановке акустических опытов необходимо.
Рассмотрим теперь явления, происходящие в воде при излучении в ней звука.
Представим себе звуковой источник как пульсирующую сферу в бесконечном пространстве. Акустическая энергия, излучаемая таким источником, ослабляется обратно пропорционально квадрату расстояния от его центра.
Энергия образующихся звуковых волн может быть охарактеризована тремя параметрами: скоростью, давлением и смещением колеблющихся частиц воды. Два последних параметра представляют особый интерес при рассмотрении слуховых способностей рыб, поэтому на них остановимся более подробно.
По Гаррису и Бергельджику (Harris a. Berglijk, 1962), распространение волн давления и эффекта смещения по-разному представлены в ближнем (на расстоянии менее одной длины волны звука) и дальнем (на расстоянии, более одной длины волны звука) акустическом поле.
В дальнем акустическом поле давление ослабляется обратно пропорционально расстоянию от источника звука. При этом в дальнем акустическом поле амплитуды смещения прямо пропорциональны амплитудам давления и связаны между собой формулой:
где Р - акустическое давление в дин/см 2 ;
d - величина смещения частиц в см.
В ближнем акустическом поле зависимость между амплитудами давления и смещения иная:
где Р -акустическое давление в дин/см 2 ;
d - величины смещения частиц воды в см;
f - частота колебаний в гц;
рс - акустическое сопротивление воды, равное 150 000 г/см 2 сек 2 ;
лямбда - длина волны звука в м ; r - расстояние от центра пульсирующей сферы;
i = SQR i
Из формулы видно, что амплитуда смещения в ближнем акустическом поле зависит от длины волны, звука и расстояния от источника звука.
На расстояниях, меньших, чем длина волны рассматриваемого звука, амплитуда смещения убывает обратно пропорционально квадрату расстояния:
где А - радиус пульсирующей сферы;
Д - увеличение радиуса сферы за счет пульсации; r - расстояние от центра сферы.
Рыбы, как будет показано ниже, обладают двумя разными типами приемников. Одни из них воспринимают давление, а другие - смещение частиц воды. Приведенные уравненияимеют поэтому большое значение для правильной оценки ответных реакций рыб на подводные источники звука.
В связи с излучением звука отметим еще два явления, связанные с излучателями: явление резонанса и направленности излучателей.
Излучение звука телом происходит в связи с его колебаниями. Каждое тело имеет собственную частоту колебаний, определяемую размером тела и его упругими свойствами. Если такое тело приводится в колебание, частота которого совпадает с его собственной частотой, наступает явление значительного увеличения амплитуды колебания - резонанс. Применение понятия о резонансе позволяет охарактеризовать некоторые акустические свойства излучателей и приемников рыб. Излучение звука в воду может быть направленным и ненаправленным. В первом случае звуковая энергия распространяется преимущественно в определенном направлении. График, выражающий пространственное распределение звуковой энергии данного источника звука, называют диаграммой его направленности. Направленность излучения наблюдается в случае, когда диаметр излучателя значительно больше длины волны излучаемого звука.
В случае ненаправленного излучения звуковая энергия расходится во все стороны равномерно. Такое явление происходит в случае, когда длина волны излучаемого звука превосходит диаметр излучателя лямбда>2А. Второй случай наиболее характерен для подводных излучателей низкой частоты. Обычно длины волн низкочастотных звуков бывают значительно больше размеров применяемых подводных излучателей. Такое же явление характерно и для излучателей рыб. В этих случаях диаграммы направленности у излучателей отсутствуют. В настоящей главе были отмечены лишь некоторые общие физические свойства звука в водной среде в связи с биоакустикой рыб. Некоторые более частные вопросы акустики будут рассмотрены в соответствующих разделах книги.
В заключение рассмотрим применяемые различными авторами системы измерений звука. Звук может быть выражен его интенсивностью, давлением или уровнем давления.
Интенсивность звука в абсолютных единицах измеряется или числом эрг/сек-см 2 , или вт/см 2 . При этом 1 эрг/сек=10 -7 вт.
Давление звука измеряется в барах.
Между интенсивностью и давлением звука существует зависимость:
пользуясь которой можно переводить эти величины одну в другую.
Не менее часто, особенно при рассмотрении слуха рыб, в связи с огромным диапазоном пороговых величин звуковое давление выражают в относительных логарифмических единицах децибеллах, дб. Если звуковое давление одного звука Р , а другого Р о, то считают, что первый звук громче второго на k дб и вычисляют его по формуле:
Большинство исследователей при этом за нулевой отсчет давления звука Р о принимают пороговую величину слуха человека, равную 0,0002 бара для частоты 1000 гц.
Достоинством такой системы является возможность непосредственного сопоставления слуха человека и рыб, недостатком - сложность сопоставления полученных результатов по звучанию и слуху рыб.
Фактические величины звукового давления, создаваемого рыбами, на четыре - шесть порядков выше принятого нулевого уровня (0,0002 бара), а пороговые уровни слуха различных рыб лежат как выше, так и ниже условного нулевого отсчета.
Поэтому для удобства сопоставления звуков и слуха рыб американские авторы (Tavolga a. Wodinsky, 1963, и др.) пользуются другой системой отсчета.
За нулевой уровень отсчета принято давление звука в 1 бар, который на 74 дб выше ранее принятого.
Ниже приводится примерное соотношение обеих систем.
Фактические величины по американской системе отсчета в тексте помечены звездочкой.
Сегодня многие новоселы, обустраивая квартиру, вынуждены проводить дополнительные работы, в том числе по звукоизоляции своего жилища, т.к. применяемые стандартные материалы позволяют лишь отчасти скрыть, что творится в собственном доме, и не интересоваться против воли общением соседей.
На в твердых телах влияет как минимум плотность и упругость вещества, противостоящего волне. Поэтому при оборудовании помещений слой, прилегающий к несущей стене, делают звукоизолирующим с «напусками» сверху и снизу. Он позволяет снизить в децибелах иногда более чем в 10 раз. Затем укладывают базальтовые маты, а сверху - гипсокартонные листы, которые отражают звук вовне от квартиры. Когда звуковая волна «подлетает» к такой конструкции, то она затухает в слоях изолятора, которые являются пористыми и мягкими. Если звук имеет большую силу, то материалы, его поглощающие, могут даже нагреваться.
Упругие же вещества, такие, как вода, дерево, металлы, хорошо передают поэтому мы слышим прекрасное «пение» музыкальных инструментов. А некоторые народности в прошлом определяли приближение, например, всадников, прикладывая ухо к земле, которая также является достаточно упругой.
Скорость звука в км зависит от характеристик той среды, в которой он распространяется. В частности, на процесс могут повлиять ее давление, химический состав, температура, упругость, плотность и другие параметры. Например, в стальном листе звуковая волна проходит со скоростью 5100 метров в секунду, в стекле - около 5000 м/с, в дереве и граните - около 4000 м/с. Для перевода скорости в километры в час нужно умножить показатели на 3600 (секунд в часе) и разделить на 1000 (метров в километре).
Скорость звука в км в водной среде различна для веществ с разной соленостью. Для пресной воды при температуре 10 градусов Цельсия она составляет около 1450 м/с, а при температуре в 20 градусов Цельсия и том же давлении - уже около 1490 м/с.
Соленая же среда отличается заведомо большей скоростью прохождения звуковых колебаний.
Распространение звука в воздухе также зависит от температуры. При значении этого параметра, равном 20 звуковые волны проходят со скоростью около 340 м/с, что составляет около 1200 км/час. А при нуле градусов скорость замедляется до 332 м/с. Возвращаясь к нашим изоляторам для квартиры, мы можем узнать, что в таком материале, как пробка, которую часто используют для снижения уровня внешнего шума, скорость звука в км составляет всего 1800 км/ч (500 метров в секунду). Это в десять раз ниже этой характеристики в стальных деталях.
Звуковая волна представляет собой продольное колебание среды, в которой она распространяется. При прохождении, например, мелодии музыкального произведения через какое-то препятствие, уровень его громкости понижается, т.к. изменяется При этом частота остается той же, благодаря чему мы слышим женский голос как женский, а мужской - как мужской. Самым интересным является место, где скорость звука в км близка к нулю. Это - вакуум, в котором волны такого типа почти не распространяются. Чтобы продемонстрировать, как это работает, физики помещают звенящий будильник под колпак, из которого выкачивают воздух. Чем больше разреженность воздуха, тем тише слышен звонок.