ВВЕДЕНИЕ
Как правило, термин «радиоволны» обозначает электромагнитные волны, принадлежащие тому или иному диапазону частот, применяемому в радиотехнике. Специальным решением Международного союза электросвязи (МСЭ) и Международной электротехнической комиссии (МЭК) принято различать следующие диапазоны радиочастот и соответствующих длин радиоволн:
очень низкие частоты (ОНЧ) - от 3 до 30 кГц, или мириаметровые волны (длина волны от 100 до 10 км);
низкие частоты (НЧ) - от 30 до 300 кГц, или километровые волны (длина волны от 10 до 1 км);
средние частоты (СЧ) - от 300 кГц до 3 МГц, или гектометровые волны (длина волны от 1 км до 100 м);
высокие частоты (ВЧ) - от 3 до 30 МГц, или декаметровые волны (длина волны от 100 до 10 м);
очень высокие частоты (ОВЧ) - от 30 до 300 МГц, или метровые волны (длина волны от 10 до 1 м);
ультравысокие частоты (УВЧ) - от 300 МГц до 3 ГГц, или дециметровые волны (длина волны от 1 м до 10 см);
сверхвысокие частоты (СВЧ) - от 3 до 30 ГГц, или сантиметровые волны (длина волны от 10 до 1 см);
крайне
высокие частоты (КВЧ) - от 30 до 300 ГГц, или миллиметровые волны (длина
волны от 1 см до 1 мм).
Радиотехника исторически развивалась с неуклонной тенденцией к
освоению все более высокочастотных диапазонов. Это было связано прежде всего с
необходимостью создавать высокоэффективные антенные системы, концентрирующие
энергию в пределах узких телесных углов. Дело в том, что антенна с узкой
диаграммой направленности обязательно должна иметь поперечные размеры,
существенно превышающие рабочую длину волны. Такое условие легко выполнить в
метровом, а тем более в сантиметровом диапазоне, в то время как
остронаправленная антенна для мириаметровых волн имела бы совершенно
неприемлемые габариты.
Вторым фактором, определяющим ценные свойства высокочастотных диапазонов, служит то обстоятельство, что здесь удается реализовать большое число радиоканалов со взаимно не пересекающимися полосами частот. Это дает возможность, с одной стороны, широко использовать принцип частотного разделения каналов, а с другой - применять широкополосные системы модуляции, например частотную модуляцию. При определенных условиях такие системы модуляции способны обеспечить высокую помехоустойчивость работы радиоканала.
В практике радиовещания и телевидения сложилась также несколько
упрощенная классификация диапазонов радиоволн. Согласно ей, мириаметровые
волны называют сверхдлинными волнами (СДВ), километровые - длинными волнами
(ДВ); гектометровые - средними волнами (СВ), декаметровые -короткими волнами
(КВ), а все более высокочастотные колебания с длинами волн короче 10 м относят
к ультракоротким волнам (УКВ).
1. РАСПРОСТРАНЕНИЕ РАДИОВОЛН В СВОБОДНОМ
ПРОСТРАНСТВЕ
Система передачи информации состоит из трех
основных частей: передающего устройства, приемного устройства и промежуточного
звена - соединяющей линии. Промежуточным звеном является среда - пространство,
в котором распространяются радиоволны. При распространении радиоволн по
естественным трассам, т. е. в условиях, когда средой служит земная
поверхность, атмосфера, космическое пространство, среда является тем звеном
радиосистемы, которое практически не поддается управлению.
При распространении радиоволн в среде происходят изменение
амплитуды поля волны, изменение скорости и направления распространения, поворот
плоскости поляризации и искажение передаваемых сигналов. В связи с этим, проектируя
линии радиосвязи, необходимо:
определить оптимальные рабочие волны при заданных условиях распространения;
определить истинную скорость и направление прихода сигналов;
учесть возможные искажения передаваемого сигнала и определить меры по их устранению.
Для решения этих задач необходимо знать электрические свойства земной поверхности и атмосферы, а также физические процессы, происходящие при распространении радиоволн.
Земная поверхность оказывает существенное влияние на распространение радиоволн:
в полупроводящей поверхности Земли радиоволны поглощаются;
при падении на земную поверхность они отражаются;
сферическая форма земной поверхности препятствует прямолинейному распространению радиоволн.
Радиоволны, распространяющиеся в непосредственной близости от
поверхности Земли, называют земными радиоволнами
(1 на рис.1.1).
Рассматривая распространение земных волн, атмосферу считают средой без
потерь с относительной диэлектрической проницаемостью ε, равной единице. Влияние атмосферы учитывают
отдельно, внося необходимые поправки.
В окружающей Землю атмосфере различают
три области, оказывающие влияние на распространение радиоволн: тропосферу,
стратосферу и ионосферу. Границы между этими областями выражены не резко и зависят
от времени и географического места.
Тропосферой
называется приземной слой атмосферы,
простирающийся до высоты 7-18 км. В области тропосферы температура воздуха с
высотой убывает. Тропосфера неоднородна как в вертикальном направлении, так и
вдоль земной поверхности. Ее электрические параметры меняются при изменении
метеорологических условий. В тропосфере происходит искривление траектории
земных радиоволн 1, называемое рефракцией. Распространение тропосферных
радиоволн
2 возможно из-за рассеяния и отражения их от неоднородностей
тропосферы. Радиоволны миллиметрового и сантиметрового диапазонов в тропосфере
поглощаются.
Стратосфера
простирается от тропопаузы до высот 50-60 км.
Стратосфера отличается от тропосферы существенно меньшей плотностью воздуха и
законом распределения температуры по высоте: до высоты 30-35 км температура
постоянна, а далее до высоты 60 км резко повышается. На распространение
радиоволн стратосфера оказывает то же влияние, что и тропосфера, но оно
проявляется в меньшей степени из-за малой плотности воздуха.
Ионосферой
называется область атмосферы на высоте 60-10 000
км над земной поверхностью. На этих высотах плотность воздуха весьма мала и
воздух ионизирован, т. е. имеется большое число свободных электронов.
Присутствие свободных электронов существенно влияет на электрические свойства
ионосферы и обусловливает возможность отражения от ионосферы радиоволн длиннее
10 м. Радиоволны, распространяющиеся путем отражении от ионосферы или
рассеяния в ней, называют ионосферными волнами
3. На условия
распространения ионосферных волн свойства земной поверхности и тропосферы влияют
мало.
Условия распространения радиоволн 4,5 при космической радиосвязи
обладают некоторыми специфическими особенностями, а на радиоволны
Рис. 1.2. Диаграммы направленности антенны по
мощности:
1 – изотропного излучателя; 2 – направленной
4 основное влияние оказывает атмосфера Земли.
1.1. Формула идеальной радиопередачи
Свободное пространство можно рассматривать как однородную
непоглощающую среду с ε =1. В действительности таких сред не существует,
однако выражения, описывающие условия распространения радиоволн в этом
простейшем случае, являются фундаментальными. Распространение радиоволн в
более сложных случаях характеризуется теми же выражениями с внесением в них
множителей, учитывающих влияние конкретных условий распространения.
Для проектирования различных радиосистем
необходимо определять напряженность электрического поля радиоволны в месте
приема или мощность на входе приемного устройства.
Для свободного пространства плотность энергии П (Вт/м 2 ) на расстоянии r (м) от точечного источника, излучающего радиоволны равномерно во всех направлениях, связана с мощностью, излучаемой этим источником Ризл (Вт) следующей зависимостью:
где
П – модуль вектора Пойнтинга.
На практике антенна излучает энергию по разным направлениям
неравномерно. Для учета степени неравномерности излучения вводят коэффициент
направленного действия антенны.
Коэффициент направленного действия антенны
D показывает, во
сколько раз изменяется плотность мощности на данном расстоянии от излучателя
при направленном излучателе по сравнению с ненаправленным (изотропным) излучателем.
При использовании направленного излучателя происходит
пространственное перераспределение мощности, в результате чего в некоторых
направлениях плотность мощности повышается, а в других снижается
по сравнению со случаем использования изотропного излучателя. Применение направленных
антенн позволяет получить в D раз большую плотность мощности в точке приема
или в D раз снизить мощность передатчика.
Величина D является функцией углов наблюдения: в горизонтальной плоскости ξ и в вертикальной q (рис 1.2). Обычно антенна создает максимальное излучение лишь в некотором направлении (ξ0 θ0), для которого D приобретает максимальное значение D макс =D(ξ0 θ0). Зависимость величин D от углов ξ и θ называют диаграммой направленности антенны по мощности, а отношение F 2 (ξ,θ)= D(ξ θ)/D макс
Нормированной диаграммой направленности по мощности (рис.1.2).
Плотность мощности на расстоянии r от
направленной излучающей антенны
Амплитуда напряженности электрического поля радиоволны в свободном пространстве связана с плотностью энергии этой волны (через сопротивление свободного пространства Z0)
E 2 m c в =2Z 0 П = 240p П,
откуда определяется амплитудное значение напряженности электрического
поля в свободном пространстве Еm cв
(В/м) на заданном расстоянии r (м) от излучателя:
(1.1)
Мощность на входе приемника, согласованного с антенной,
находящейся на расстоянии r от излучателя,
Эффективная
площадь приемной антенны, характеризующая площадь фронта волны, из которой
антенна извлекает энергию.
Мощность Рпр.св удобно
определять непосредственно через мощность Pизл
и величину Dизл излучающей антенны:
Это выражение называется формулой
идеальной радиопередачи
.
Ослабление мощности при распространении радиоволн в свободном пространстве, определяемое как отношение Рпр.св / Pизл, называют потерями передачи в свободном пространстве. При ненаправленных передающей и приемной антеннах это отношение B 0 (дБ) рассчитывают по формуле:
где Р - мощность, Вт; r - расстояние, км; ƒ - частота, МГц.
Применение направленных антенн эквивалентно увеличению излучаемой мощности в раз.
Напомним, что поляризация радиоволн определяется ориентировкой
вектора напряженности электрического поля радиоволны в пространстве, причем направление вектора
определяет направление поляризации .В
зависимости от изменения направления вектора
поляризация может быть линейной
, круговой
и эллиптической
.
Вид поляризации радиоволн в свободном пространстве определяется типом
излучателя (антенны). Например, антенна-вибратор излучает в свободном
пространстве линейно поляризованную волну.
Для получения волн с круговой поляризацией достаточно
иметь в качестве передающей антенны два линейных вибратора, смещенных
в пространстве на 90° один относительно другого и питать их токами равной амплитуды
со сдвигом по фазе на 90°. Радиоволны с круговой поляризацией
излучают, например, спиральная и турникетная антенны. Подобный вид
поляризации находит широкое применение в телевидении и радиолокации.
Эллиптически поляризованная волна может быть создана, например, с
помощью антенн, в виде двух скрещенных вибраторов, плечи которых питают токами
с разной амплитудой.
Для эффективного приема характер поляризации поля принимаемой волны и поляризационные свойства приемной антенны должны совпадать. Формулы (1.2) и (1.3) справедливы в случае совпадения характера и направления поляризации электрического поля и приемной антенны. Если совпадение отсутствует, мощность в приемной антенне уменьшается и в указанные формулы вводят поправки. Например, для наиболее эффективного приема волны с линейной поляризацией вибратор приемной антенны должен быть ориентирован параллельно вектору . Если направление вектора перпендикулярно оси приемного вибратора, то приема не будет.
1.2. Область пространства,
существенная при распространении
радиоволн. Метод зон Френеля
На формирование поля вблизи приемной антенны В (рис. 1.3,а)
различные области свободного пространства, через которое проходят радиоволны от
излучателя A, влияют в разной степени. Излучатель создает
сферическую волну, каждый элемент фронта которой вновь является источником
сферической волны. Новая волновая поверхность находится как огибающая
вторичных сферических волн. Поле на некотором расстоянии от излучателя
определяется суммарным действием вторичных источников. Основной вклад в эту
сумму дают источники,
расположенные вблизи прямой А В. Действие вторичных смежных излучателей,
расположенных на значительном расстоянии от этой прямой, взаимно
компенсируется.
Областью, существенной при распространении радиоволн , называют часть пространства, в котором распространяется основная доля энергии. Неоднородности среды (например, препятствия на пути волны) влияют на характеристики поля в точке приема, если они охвачены областью, существенной при распространении. Эта область имеет конфигурацию эллипсоида вращения с фокусами в точках А и В (рис.1.3,б). Радиус поперечного сечения эллипсоида на расстоянии от точки A и расстоянии r0 от точки B определяется равенством:
rn+ rn=r0+ r0+n (l/2)
и может быть вычислен из уравнения,
где - целое число.
Кольцевую область, построенную на плоскости S, перпендикулярной линии АВ, с радиусами Rn называют зоной Френеля номера n (рис. 1.3, в).
Если на пути распространения волны помещен экран с круглым отверстием (плоскость экрана перпендикулярна линии АВ), то при изменении радиуса отверстия (или перемещении экрана вдоль трассы) напряженность поля в точке В будет периодически изменяться (рис.1.4).
Рис. 1.4. Изменение напряженности поля за
экраном с круглым отверстием при
изменении радиуса отверстия R
(– радиус первой зоны Френеля)
Напряженность поля будет максимальной, когда радиус отверстия в экране
равен радиусу первой зоны Френеля и радиусам зон Френеля со следующими
нечетными номерами. При большом размере отверстия (больше радиуса
шестой зоны Френеля) амплитуда напряженности поля стремится к Em св
(рис.1.4), поэтому радиус поперечного сечения области, существенной при
распространении, считают равным радиусу зоны Френеля с номерами 6-10.
Однако для ориентировочных
расчетов часто размер существенной области можно принять равным радиусу первой
зоны Френеля.
1.3. Вопросы для самопроверки
1. Какие существуют классификации диапазонов радиоволн? Приведите эти классификации.
2. Почему существует тенденция к освоению всё более высокочастотных диапазонов радиоволн?
3. Какова последовательность проектирования линий радиосвязи?
4. Какие факторы оказывают влияние на виды путей распространения радиоволн?
5. Запишите формулу идеальной радиопередачи. Поясните ее.
6. Какие существуют виды поляризации радиоволн?
7. Почему для эффективного приёма необходимо учитывать характер поляризации принимаемой волны и поляризационные свойства приемной антенны?
8. Какая часть пространства называется областью, существенной при распространении радиоволн?
9. С какой целью вводится понятие зон Френеля?
10. Изобразите и поясните график зависимости величины напряженности поля за непрозрачным экраном от радиуса отверстия в этом экране.
2. ВЛИЯНИЕ ЗЕМНОЙ ПОВЕРХНОСТИ НА
РАСПРОСТРАНЕНИЕ РАДИОВОЛН
2.1. Поглощение радиоволн различными видами земной поверхности
Конечные пункты радиолиний в большинстве случаев расположены в
непосредственной близости от поверхности Земли. Присутствие
полупроводящей поверхности Земли вызывает поглощение и отражение
радиоволн, иногда с изменением поляризации волны. Количественно эти явления
зависят от электрических параметров земной поверхности: диэлектрической
проницаемости ε и проводимости (табл.2.1). Величины ε и определяются
экспериментально по поглощению радиоволн земной поверхностью и отражению от
нее и зависят от структуры земной поверхности, ее влажности, слоистости,
температуры, а также от рабочей частоты.
Из табл.2.1 видно, что с повышением частоты (уменьшением длины
волны) ε морской и пресной воды убывает. Это убывание ε вызвано тем, что молекулы воды полярны и при
повышении частоты не успевают ориентироваться в направлении электрического
поля.
Почва является сложным диэлектриком, состоящим из твердого
компонента - сухого грунта и жидкого компонента - водного раствора солей.
Величины ε и жидкого компонента существенно больше, чем твердого
компонента, и электрические параметры почвы определяются в основном свойствами
жидкого компонента.
Условия распространения радиоволн в среде характеризуются тангенсом угла потерь в среде, численно равным отношению плотностей токов проводимости и смещения
Если, то в среде преобладает ток смещения и она по своим свойствам приближается к диэлектрику. Если же, то в среде преобладает ток проводимости и ее свойства приближаются к свойствам проводника. Равенство плотностей токов проводимости и токов смещения наступает при определенной граничной длине волны lгр. Так, для морской воды
Поэтому для радиоволн сантиметрового диапазона морская вода может
рассматриваться как диэлектрик. Для влажной почвы
Таблица 2.1
Значения диэлектрической проницаемости и
проводимости для наиболее типичных видов земной поверхности
Вид земной поверхности или покрова
Длина волны, м
Морская вода (t = 20 0 С)
Пресная вода рек, озер
Влажная почва (t = 20° С)
Сухая почва (t = 20° С)
Лед (t = -10° С)
Снег (t = -10° С)
Мерзлая почва
Продолжение табл. 2.1
Влажная почва для метровых и более коротких
волн может рассматриваться как диэлектрик. Следовательно, для волн
сантиметрового диапазона все виды земной поверхности имеют свойства, близкие к
свойствам идеального диэлектрика.
При распространении радиоволн в полупроводящей среде амплитуда поля убывает с расстоянием по экспоненциальному закону, а фаза меняется линейно. Мгновенное значение напряженности поля волны, распространяющейся в полупроводящей среде в направлении одной из координатных осей, записывется
где Еm св
определяется из (1.1).
Величина α характеризует потери энергии в среде и называется коэффициентом затухания . Физически потери обусловлены переходом энергии электромагнитных волн в тепловую энергию движения молекул. Величина b (коэффициент фазы) характеризует изменение фазы волны. Эти величины можно записать в следующем виде :
Скорость перемещения заданной фазы в направлении распространения волны nф, называемая фазовой скоростью , связана с величиной β:
Отношение
называется показателем преломления среды.
Длина волны в среде
Поглощение радиоволн в среде оценивается интегральным
коэффициентом Г и выражается в децибелах:
Погонное поглощение выражается в децибелах на метр:
Расстояния, на которых происходит ослабление Еm в 10 6 раз (на 120 дБ) при распространении радиоволн во влажной почве и морской воде, приведены в табл.2.2.
Таблица 2.2
Расстояния, на которых происходит ослабление
Расстояние, на котором значения Еm ослабляются на 120 дБ, м
Влажная почва
Морская вода
Следовательно, для осуществления радиосвязи через толщу земной поверхности или моря (например, для связи с подводными лодками, находящимися в погруженном состоянии) применимы только длинные и сверхдлинные волны.
2.2. Отражение плоских радиоволн на границе воздух - гладкая поверхность Земли
Электромагнитная волна, падая на гладкую границу раздела двух сред (рис.2.1), частично отражается от этой границы (причем угол падения равен углу отражения) и частично проходит в глубь второй среды. Поэтому в первой среде имеются падающая и отраженная волны, а во второй - преломленная волна.
В зависимости от направления вектора относительно поверхности Земли различают два вида
поляризации - вертикальную и горизонтальную. При вертикальной поляризации
вектор напряженности электрического поля лежит в плоскости падения волны, т. е. в плоскости,
перпендикулярной к плоскости раздела и проходящей через направление
распространения падающей волны (рис.2.1,a). При горизонтальной
Рис. 2.1. К определению коэффициента отражения
поляризации вектор напряженности электрического поля параллелен плоскости раздела (рис 2.1,б) .
Коэффициент отражения Френеля
есть отношение комплексных
амплитуд напряженностей полей падающей и отраженной волн, определенных на
идеально гладкой плоской поверхности раздела. Для вертикально и горизонтально
поляризованных волн, падающих из свободного пространства на полупроводник,
значения коэффициентов Гв и Гг рассчитывают по
формулам :
где θпад-угол
падения волны на границу раздела сред; Ф - его фаза.
В некоторых случаях нужно знать напряженность поля или мощность волны, проходящей во вторую среду. Для этого используется понятие коэффициента прохождения F: . Коэффициент прохождения можно выразить через коэффициент отражения Г. При вертикальной поляризации
при горизонтальной поляризации
2.3. Отражение радиоволн от шероховатой поверхности
Естественные земные покровы редко представляют собой совершенно
ровную поверхность. Наибольшее влияние оказывают неровности при отражении
ультракоротких и особенно сантиметровых и миллиметровых радиоволн. Поэтому на
практике важно уметь определить характеристики поля, отраженного от неровных
поверхностей. В отличие от гладкой поверхности шероховатая поверхность создает
отраженный сигнал не только в направлении угла отражения, равного углу
падения, но и в других направлениях, включая и обратное. Поэтому наличие
неровностей приводит к уменьшению эффективного коэффициента отражения в
направлении зеркального луча.
Главным фактором в формировании отраженного поля являются фазовые соотношения, определяемые разностью хода волн от источника излучения до элементов поверхности. Рассеянный сигнал может иметь помимо составляющей той же поляризации, что и падающая волна, составляющую ортогональной поляризации. Расчет напряженности поля рассеянных волн ведется в случае крупных неровностей по методу Кирхгофа, а в случае мелких неровностей - по методу возмущений .
На формирование отраженной волны основное влияние оказывает участок поверхности, ограниченный 1-й зоной Френеля. При нормальном падении волны на поверхность 1-я зона Френеля представляет собой окружность радиусом (см. (1.5)), при наклонном - эллипс, большая ось которого вытянута в направлении распространения волны. Размеры малой и большой полуосей эллипса 1-й зоны Френеля соответственно равны:
где и - расстояния от концов трассы до точки геометрического отражения; - угол падения волны (рис.2.2,б).
Рис 2.3. Расстояние прямой видимости
без учёта и с учётом рефракции
2.4. Классификация случаев распространения
земных радиоволн
При расчете напряженности поля земных радиоволн атмосферу
принимают за среду без потерь с ε=1, а
необходимые поправки, учитывающие влияние атмосферы, вводят дополнительно.
Влияние земной поверхности на условия распространения радиоволн
можно свести к двум случаям: первый - излучатель или приемная антенна подняты
высоко (в масштабе длины волны) над поверхностью Земли, второй - передающая и
приемная антенны находятся в непосредственной близости от Земли.
В первом случае, типичном для ультракоротких и частично коротких радиоволн, метод расчета напряженности поля зависит от протяженности радиолинии по сравнению с расстоянием «прямой видимости» (рис.2.3), вычисляемым по формуле
где =
6,37 10 6 м - радиус Земли; и - высоты подъема антенн,
м.
При протяженности радиолинии < <0,2 земную поверхность можно считать плоской, при 0,2 < <0,8 вносятся поправки на сферичность земной поверхности, при > 0,8 расчет напряженности поля ведется с учетом дифракции радиоволн.
Во втором случае, относящемся главным образом к средним и длинным
волнам, при протяженности радиолинии не более: 300-400 км (для λ,
200-20000 м); 50-100 км (для λ, 50-200 м); 10 км (для λ, 10-50 м)
земную поверхность считают плоской. На радиолиниях большей протяженности
расчет напряженности поля ведется с учетом дифракции.
2.5. Поле излучателя, поднятого над плоской
земной поверхностью
В этом случае волна достигает земной поверхности на значительном (в масштабе длины волны) расстоянии от излучателя и участок фронта волны вблизи земной поверхности можно считать плоским. На радиолинии малой протяженности < 0,2 o поле в месте приема является результатом интерференции полей прямой волны и волны, отраженной от плоской земной поверхности (рис.2.4), причем напряженность электрического поля отраженной волны определяется при помощи коэффициентов отражения Френеля. Прямая волна распространяется по пути АВ, отраженная по пути АСВ, а линия АО есть направление максимального излучения передающей антенны. Результирующее поле определяется интерференционной формулой
где определяется из (1.1),
Углы θ1 и θ2 обозначены на рис. 2.4. Корень из трехчлена в
этой формуле называют интерференционным множителем.
Коэффициент отражения от земной поверхности Гв.г определяют для соответствующей поляризации по формулам (2.7),(2.8). Для слабо направленных антенн из-за того, что в широком интервале углов D(θ2)/D(θ1) 1, интерференционная формула упрощается:
Присутствие земной поверхности изменяет распределение поля
излучателя в вертикальной плоскости. Диаграмма направленности системы
излучатель - Земля изрезана многими лепестками, а диаграмма направленности
самого излучателя F(θ) представляет
огибающую этих лепестков. На рис.2.5 представлены результирующие диаграммы
направленности систем вертикальный вибратор - Земля (а) и горизонтальный
вибратор - Земля (б), когда излучатель поднят на высоту над почвой, принимаемой за идеальный
диэлектрик.
Для практически важного случая распространения радиоволн скользящими лучами (θ стремится к 90 0) формула (2.12) может быть подвергнута дальнейшему упрощению. Учитывая, что при этом |Гв.г| 1, Фв.г (рис. 2.1), напряженность поля Em (В/м) в зависимости от
Рис. 2.5. Диаграммы направленности антенн, поднятых над поверхностью Земли
расстояния r (м), длины волны (м), высоты расположения антенн, (м) и мощности Р (Вт) определяют
по формуле предложенной Б.А. Введенским
:
Если
то расчет по приведенной формуле дает хорошее совпадение с результатами измерения.
2.6. Поле излучателя, расположенного вблизи плоской земной
поверхности
Действие на вертикальный вибратор идеально проводящей поверхности можно заменить действием фиктивного вибратора той же длины, расположенного симметрично основному вибратору относительно поверхности (рис. 2.6). Тогда электрическое поле в дальней зоне непосредственно на поверхности определяется формулой
где –
действующая длина реального
вибратора.
Диаграмма направленности такой антенны имеет максимум излучения
вдоль поверхности. Согласно граничным условиям вектор направлен нормально к поверхности, а следовательно,
вектор распространения энергии направлен параллельно поверхности. Условия,
близкие к рассмотренным наблюдаются на практике при распространении длинных
волн над морской поверхностью.
Когда источником радиоволн является горизонтальный вибратор, расположенный над идеально проводящей поверхностью на высоте, много меньшей длины волны, ток в зеркальном изображении вибратора имеет направление, противоположное току в самом вибраторе. Поля, создаваемые этими вибраторами вблизи поверхности, взаимно компенсируются, и результирующее поле оказывается равным нулю. При неидеальной проводимости земной поверхности полной компенсации не происходит, однако поле горизонтального вибратора значительно слабее поля вертикального вибратора, поэтому наибольший интерес представляет использование вертикального вибратора.
Если поверхность, вблизи которой расположен вертикальный излучатель (рис. 2.6,б), не является идеальным проводником, то часть энергии радиоволн, распространяющихся от антенны, проникает в глубь земной поверхности. Следовательно, помимо составляющей П1г, направленной вдоль поверхности, имеется составляющая П1в, направленная перпендикулярно к земной поверхности, в результате чего суммарный вектор П1 направлен не параллельно земной поверхности, а следовательно, и вектор напряженности электрического поля 1 направлен к земной поверхности под углом, не равным 90°, и помимо вертикальной составляющей напряженности электрического поля имеется горизонтальная составляющая Е1г. На основании приближенных
граничных условий Леонтовича - Щукина (устанавливает связь между векторами и электромагнитного поля первой среды на поверхности хорошо проводящей второй среды, где - комплексное волновое сопротивление второй среды) получают соотношение между вертикальной и горизонтальной составляющими комплексных амплитуд напряженности электрического поля вблизи земной поверхности:
Составляющие и поля сдвинуты по фазе, вследствие чего оно имеет эллиптическую поляризацию. Строгие граничные условия дают связь между комплексными амплитудами составляющих поля в воздухе и в земле:
Однородная трасса . Для расчета Em1в непосредственно у поверхности, когда излучателем является вибратор, расположенный вблизи полупроводящей поверхности, применяют формулу, выведенную одновременно М.В. Шулейкиным и Б. Ван-дер-Полем :
Рис. 2.7. К расчёту дифракции радиоволн – схема
распространения волны над сферической поверхностью
земного шара
где определяется по (1.1); |W| - множитель ослабления, являющийся функцией параметра,
Для значений > 25
|W| 1/ . (2.17)
Неоднородная трасса
. Напряженность поля над неоднородной
трассой, состоящей из двух участков, электрические параметры которых резко
отличаются, например при переходе с моря на сушу, определяется по (2.15), где
множитель ослабления |W| подсчитывается как среднее геометрическое
множителей ослабления двух фиктивных однородных трасс: где и - множители ослабления, вычисленные по (2.16)
и (2.17) для трассы протяженностью (+) с параметрами и и и.
При вычислении берутся
параметры и, при вычислении -параметры и.
Береговая рефракция
. Фазовая скорость радиоволны, распространяющейся
вблизи земной поверхности, зависит от ее
электрических параметров. При переходе радиоволны с моря на сушу (вблизи береговой
линии) происходит изменение направления распространения волны, называемое береговой
рефракцией
. Это создает ошибку в определении направления прихода
радиоволн, что существенно для работы радионавигационных систем.
2.7. Дифракция радиоволн вокруг
сферической земной поверхности
Огибание радиоволнами препятствий, встречающихся па пути их
распространения, называется дифракцией
. Когда протяженность радиолинии
и высота расположения антенн таковы, что область, существенная при
распространении радиоволн (1-я зона Френеля), частично или полностью перекрывается
выпуклостью земной поверхности, то незакрытая часть 1-й зоны Френеля или зон
следующих номеров, представляющих совокупность источников сферических волн,
создают излучение не только в направлении первоначального движения волны, но и
за выпуклостью земной поверхности.
Расстояния, близкие к пределу прямой видимости, когда 1-я зона Френеля закрыта только частично, называются областью полутени (рис. 2.7). Расстояния, при которых 1-я зона Френеля перекрыта полностью, называется областью тени.
В области тени расчет напряженности поля Еm (мВ/м) ведется по формуле предложенной В.А. Фоком :
где Еm св определяется по формуле (1.1); G - множитель
ослабления, являющийся произведением трех функций, G = U(x)V()V (), где U(x) -
функция расстояния от передатчика, r (м); V() V() -функции высоты подъема антенн передающей и приемной, или, если функции
выразить в децибелах, то G (дБ) равно
Для определения функций U(x) и V(y) используются графики, имеющиеся в
литературе.
Расчет по этим графикам проводится главным образом для диапазона
УКВ, где применяют антенны, высоко поднятые над земной поверхностью. Расчет
напряженности поля в диапазонах длинных, средних и даже коротких волн, когда
антенны располагают вблизи поверхности Земли, упрощается, поскольку V() = V() = 1.
2.8. Вопросы для самопроверки
1. Записать выражение для определения тангенса угла потерь, дать необходимые пояснения.
2. В каком диапазоне радиоволн плотность потоков смещения в земной поверхности преобладает над плотностью токов проводимости?
3. При каких токах проводимости и смещениях определяется граничная длина волны?
4. Указать особенности параметров радиоволн в полупроводящей среде.
5. Пояснить, почему для осуществления радиосвязи с подводными лодками, находящимися в погруженном состоянии, применимы только длинные и сверхдлинные волны?
6. Какие коэффициенты определяют интенсивность отраженной и преломленной волн? Для каких видов поляризации эти коэффициенты определяются?
7. Поясните особенности отражения радиоволн от шероховатой поверхности.
8. При каком условии шероховатую поверхность можно считать ровной?
9. Приведите классификацию случаев распространения земных радиоволн и поясните ее.
10. Запишите интерференционную формулу и назовите условия ее применимости.
11. Запишите формулу Введенского. При каких условиях можно вести расчет напряженности поля по этой формуле.
12. Поясните особенности поля излучателя, расположенного вблизи плоской земной поверхности.
13. Какие составляющие имеет поле вертикального вибратора, расположенного вблизи полупроводящей поверхности земли?
14. Запишите и поясните формулу Шулейкина-Ван-дер-Поля.
15. Укажите особенности расчета напряженности поля над неоднородной трассой, когда излучатель расположен вблизи плоской земной поверхности.
16. В каком диапазоне волн существенно сказываются ошибки в определении координат излучателя, вызванные береговой рефракцией?
17. Каким образом учитывается дифракция радиоволн вокруг сферической земной поверхности при расчете напряженности поля?
3. ТРОПОСФЕРА И ЕЕ ВЛИЯНИЕ НА РАСПРОСТРАНЕНИЕ РАДИОВОЛН
3.1.Состав и строение тропосферы
Тропосфера
- это ближайший к земной поверхности слой
атмосферы, простирающийся до высоты 8-10 км в полярных широтах и до 16-18 км
в тропиках. В тропосфере содержится до 4/5 массы газов, составляющих
атмосферу, и почти все количество водяных паров.
В электрическом отношении тропосфера представляет собой весьма
неоднородную среду, вследствие чего в ней происходит искривление траекторий
радиоволн, а следовательно, изменение направления прихода волны и
напряженности поля на данном расстоянии.
Чтобы учесть влияние тропосферы на распространение радиоволн,
необходимо знать закономерности изменения и, которые определяются физико-химическими
свойствами входящих в тропосферу газов. Относительный газовый состав тропосферы
остается постоянным по всей высоте, изменяется лишь содержание водяных паров,
которое зависит от метеорологических условий и убывает с высотой.
Нормальной тропосферой называют такую гипотетическую тропосферу, свойства которой отображают среднее состояние реальной тропосферы. Нормальную тропосферу характеризуют следующими свойствами: давлением у поверхности Земли (р = 0,1013 МПа), температурой (T = 288 К) и относительной влажностью (S = 60%). С увеличением высоты на каждые 100 м давление уменьшается на 1,2 кПа, температура - на 0,55 К. Границей нормальной тропосферы считают высоту 11 км.
3.2 Диэлектрическая
проницаемость и показатель преломления тропосферы
Относительная диэлектрическая проницаемость тропосферы (воздуха) только приближенно может считаться равной единице. В действительности значение несколько больше единицы и зависит от давления р (Па) температуры Т (К) и абсолютной влажности воздуха е (Па)
Второе слагаемое в (3.1) выражает изменение из-за смещения
электрических зарядов в неполярных молекулах газов, входящих в состав воздуха,
под влиянием внешнего поля и ориентации полярных молекул водяного пара.
Коэффициент преломления тропосферы
и связан с величиной тропосферы выражением
У поверхности Земли значение n в зависимости от климатических условий
равно 1,00026-1,00046. Для расчетов удобнее пользоваться величиной, называемой приведенным
показателем преломления тропосферы
, N=(n-l) 10 6 , для Земли N = 260 460.
Для нормальной тропосферы изменение с высотой над земной поверхностью h (м) подчиняется экспоненциальному закону
где з = 5,78 - отклонение от единицы у земной
поверхности; -
вертикальный градиент при
h = 0.
Экспоненциальная зависимость от высоты наблюдается при усреднении значительного
числа наблюдений, тогда как единичные конкретные кривые в той или иной мере отклоняются от
этого закона. Особенно велики отклонения в летний период на высотах до 2-3 км,
где наблюдаются интенсивные облачные слои, частые инверсии температуры и
влажности. Практически всегда возникают сравнительно небольшие флуктуации относительно экспоненциальной
зависимости, вызванные турбулентным движением воздуха.
Эти флуктуации рассматриваются как неоднородности тропосферы.
Размеры мелких неоднородностей определяются несколькими метрами или
несколькими десятками метров, а отклонение от среднего значения N
составляет DN = l 2. Мелкие неоднородности
непрерывно изменяются, появляясь и исчезая. Средние значения N претерпевают
сезонные и суточные изменения, причем эти изменения максимальны у земной
поверхности и падают почти до нуля на высотах 7- 8 км. Максимальные значения
N у земной поверхности наблюдаются в июле, минимальные - в январе.
Сезонному ходу приземных значений N сопутствуют соответствующие
изменения g. Значения градиентов g и их изменения особенно велики в
приземном слое и уменьшаются с высотой. Значения и g зависят от географического положения
трассы и меняются вдоль самой трассы.
В приземном слое воздуха для упрощения расчетов возможно аппроксимировать экспоненциальный закон изменения с высотой --линейным
Вводится эффективный вертикальный градиент диэлектрической проницаемости
тропосферы
,
представляющий такой постоянный по высоте градиент, при котором напряженность поля в точке приема
будет такой же, как и в случае реального изменения на трассе.
Среднее значение градиента получают в результате статистической обработки
большого числа измерений. Значения подчиняются нормальному закону распределения
со среднеквадратичным отклонением. Средние значения (1/м) и среднеквадратичные отклонения (1/м) для различных климатических районов в летнее время, когда
эти значения максимальны, изменяются в следующих пределах от до от до 11 . Имеются
карты с изолиниями среднемесячных значений приведенного коэффициента
преломления на уровне моря.
Диэлектрическую проницаемость тропосферы можно определить,
измеряя температуру, давление и влажность воздуха при помощи приборов,
устанавливаемых на самолетах или шарах-зондах.
3.3. Рефракция радиоволн в тропосфере
Рефракцией
называется искривление траектории радиоволны
при распространении ее в неоднородной среде. Явление рефракции в тропосфере
объясняется изменением диэлектрической проницаемости и соответственно показателя
преломления n с высотой.
Радиус кривизны траектории радиоволны в тропосфере (при пренебрежении кривизной земной поверхности) может быть определен по формуле:
где - угол падения волны на преломляющую границу раздела;
dn/dh - градиент показателя преломления.
Знак минус у градиента показателя преломления означает, что радиус
кривизны положителен, а траектория волны обращена выпуклостью вверх при
уменьшении показателя преломления с высотой.
Учитывая, что n l, а для наиболее интересного случая пологих лучей sin 1, имеем:
Из (3.3) следует, что радиус кривизны траектории радиоволны в тропосфере определяется не абсолютным значением коэффициента преломления, а скоростью его изменения с высотой
При распространении в нормальной тропосфере, характеризующейся
постоянством градиента индекса преломления, траектории радиоволн, идущих под
небольшими углами к земной поверхности, имеют форму дуг окружности с радиусом R = 25
000 км.
Рефракция, происходящая в нормальной тропосфере, называется нормальной
тропосферной рефракцией
.
Учет влияния тропосферной рефракции при линейной зависимости
показателя N от высоты производится упрощенно, с помощью эквивалентного
радиуса Земли Rэ. Предположим, что радиоволны, испытывающие рефракцию,
распространяются не по криволинейным траекториям в неоднородной среде, как в
действительных условиях, а по прямолинейным траекториям в однородной среде над
некоторой воображаемой поверхностью, радиус кривизны которой Rэ не равен
радиусу Земли: Rо= 6370 км (рис. 3.1).
Кроме того, предполагается, что в реальном и эквивалентном случаях траектории радиоволн проходят на одной и той же высоте над поверхностью при равных расстояниях от излучателя. Тогда эквивалентный радиус земного шара определяется выражением
Для нормальной рефракции dN/dh -40 1/км и Rэ = 8500 км.
Основные случаи применения понятия эквивалентного радиуса Земли следующие.
Расстояние прямой видимости с учетом рефракции определяется по формуле
В условиях нормальной рефракции
где - расстояние в метрах; - высота антенны в метрах.
При нормальной рефракции расстояние прямой видимости возрастает на
15%.
Под влиянием различных метеорологических условий в тропосфере
может возникнуть изменение показателя преломления с высотой, значительно
отличающееся от условий, определяющих возникновение нормальной рефракции. В
соответствии с этим рефракция может быть отрицательной, отсутствовать или быть
положительной (рис. 3.2).
При отрицательной рефракции N не уменьшается, как обычно, с
высотой, а, наоборот, возрастает, т. е. dN/dh>0. При этом R<0 и
траектория радиоволны обращена выпуклостью вниз - радиоволна удаляется от
поверхности Земли.
Если N при изменении высоты остается постоянным, то рефракция
отсутствует.
На практике наиболее часто встречаются случаи, когда N с высотой
уменьшается, т. е. dN/dh<0. Траектория радиоволны в этом случае обращена
выпуклостью вверх, наблюдается положительная рефракция. Положительная
рефракция подразделяется на пониженную
(радиус кривизны траектории
радиоволны больше, чем при нормальной рефракции), нормальную
, повышенную
(радиус кривизны траектории радиоволны меньше, чем при нормальной рефракции), критическую
(радиус кривизны траектории радиоволны равен радиусу земного шара) и сверхрефракцию
(радиус кривизны траектории радиоволны меньше радиуса земного шара).
Рис. 3.2. Виды рефракции радиоволн в тропосфере:
1 – отрицательная рефракция; 2 – положительная рефракция; 3 – критическая рефракция; 4 - сверхрефракция
При сверхрефракции радиоволны, излученные под небольшими углами возвышения, испытывают в нижних слоях тропосферы полное внутреннее отражение и возвращаются к поверхности Земли. При последовательных отражениях от земной поверхности радиоволны могут распространяться на значительные расстояния за пределы «прямой видимости».
3.4. Поглощение радиоволн в тропосфере
Длинные, средние и короткие радиоволны не испытывают поглощения в
тропосфере.
Для волн короче 10 см ослабление радиочастотной энергии в тропосфере начинает заметно увеличиваться. Это вызывается поглощением и рассеянием на капельных образованиях или гидрометеорах (главным образом в дожде, тумане; меньше влияют град, снег), а также на твердых частицах (пыль, дым и т. д.). Поглощение вызывается тепловыми потерями в частицах воды или пыли, а потери на рассеяние обусловлены перераспределением энергии в пространстве.
Если волна проходит в тропосфере путь r причем на зону осадков приходится расстояние, то напряженность поля за зоной осадков Em oc определяется по формуле:
где Em св- напряженность поля в свободном пространстве на расстоянии r от излучателя (1.1);
Гoc - коэффициент ослабления, дБ/м.
Зависимость коэффициента ослабления Гoc от
длины волны при распространении сантиметровых и миллиметровых волн в дожде и
тумане представлена на (рис. 3.3).
Сантиметровые радиоволны рассеиваются капельками дождя и тумана,
что приводит к появлению отраженных радиолокационных сигналов. Отраженные
сигналы от дождя и туч занимают большую площадь на экранах радиолокационных
станций, чем мешают нормальной работе этих станций. Для ослабления отражений от
дождя на радиолокационных станциях применяют радиоволны с круговой
поляризацией.
Рис. 3.4. Зависимость коэффициента поглощения в кислороде и водяных парах от длины волны
Радиоволны короче 3 см испытывают также молекулярное поглощение в кислороде и парах воды, наблюдаемое даже в условиях «чистой» атмосферы и вызываемое затратами энергии на возбуждение атомов. Коэффициент ослабления можно определить с помощью графиков на (рис. 3.4), а напряженность поля Em на расстоянии рассчитать по формуле:
Наиболее интенсивное поглощение наблюдается на волнах 0,25; 0,5; 1,35 см-эти волны непригодны для работы. «Окна прозрачности» атмосферы имеются вблизи волн длиною 0,4 и 0,8 см - эти волны рекомендуются для работы в сантиметровом диапазоне.
3.5. Вопросы для самопроверки
1. Поясните особенности состава и строения тропосферы.
2. Что такое нормальная тропосфера?
3. Как связана диэлектрическая проницаемость тропосферы с метеорологическими условиями?
4. Какова природа мелких неоднородностей тропосферы.
5. Как объяснить наличие явления рефракции в тропосфере.
6. Как зависит радиус кривизны траектории волны от диэлектрической проницаемости?
7. Для чего вводится понятие эквивалентного радиуса земли?
8. Какие условия необходимы для возникновения сверхрефракции радиоволн?
9. Какие виды рефракции существуют? Поясните особенности каждого из видов.
10. За счет каких факторов происходит поглощение радиоволн в тропосфере?
11. Что такое “окно прозрачности “ атмосферы?
4. ИОНОСФЕРА И ЕЕ ВЛИЯНИЕ НА
РАСПРОСТРАНЕНИЕ РАДИОВОЛН
4.1. Ионизация и рекомбинация газа в ионосфере
Ионосферой называют область атмосферы, находящуюся на высоте
60-10 000 км, где газ частично или полностью ионизирован, т. е. содержит
большое число свободных электронов. Наличие в верхних слоях атмосферы
свободных электронов определяет электрические параметры ионизированного газа
- его диэлектрическую проницаемость и проводимость.
Число электронов, содержащихся в единице объема воздуха,
называется электронной плотностью
().
Электронная и ионная плотности ионосферы непостоянны по высоте, что приводит к преломлению и отражению радиоволн в ионосфере.
Объемные неоднородности ионизированного газа вызывают рассеяние
радиоволн. Указанные явления определяют условия распространения радиоволн в ионосфере
и в одних случаях могут быть использованы, а в других должны быть учтены при
работе радиолиний. В связи с этим возникла необходимость изучения строения
ионосферы и свойственных ей регулярных и случайных изменений.
Ионосфера в целом является квазинейтральной, т. е. количества
имеющихся в ней положительных и отрицательных зарядов равны. Состав газа в
этой области атмосферы отличается от состава газа вблизи поверхности Земли:
помимо молекулярных кислорода и азота имеются атомы этих веществ, причем газы
не перемешиваются и располагаются слоями в соответствии с их молекулярной
массой.
Температура газа, начиная с высоты h = 80 км, плавно
возрастает, достигая 2000-3000 К при h = 500 600 км. Возрастание температуры с высотой в
области ионосферы объясняется тем, что воздух здесь нагревается непосредственно
излучением Солнца.
Основным источником ионизации земной атмосферы являются
электромагнитные волны солнечного излучения длиной короче 0,1 мкм - нижний участок
ультрафиолетового диапазона и мягкие рентгеновские лучи, а также испускаемые
Солнцем потоки заряженных частиц. Ультрафиолетовые и рентгеновские лучи
производят ионизацию только на освещенной части земного шара и более интенсивно
в приэкваториальных областях. Заряженные частицы движутся по спиральным линиям
в направлении магнитных силовых линий к магнитным полюсам земного шара и
производят ионизацию главным образом в полярных областях. Считают, что
ионизирующее действие потока частиц составляет не более 50% ионизирующего
действия ультрафиолетового излучения Солнца.
Помимо Солнца источником ионизирующего излучения являются звезды,
особенно те, которые обладают высокой температурой (около 20 000°С) и
создают интенсивное ультрафиолетовое излучение. Но из-за большой удаленности
звезд ионизирующее действие их излучения составляет примерно 0,001 часть
ионизирующего действия Солнца. Ионизацию создают также метеоры, вторгающиеся в
земную атмосферу со скоростями 11-73 км/с. Кроме повышения среднего уровня
ионизации метеоры создают местную ионизацию: за метеором образуется столб
ионизированного газа, который быстро расширяется и рассеивается, существуя в
атмосфере от одной до нескольких секунд. Такие ионизированные следы метеоров
образуются на высоте 80-120 км над земной поверхностью.
Одновременно с появлением новых электронов в ионосфере часть
имеющихся электронов исчезает, присоединяясь к положительным и нейтральным
молекулам. При этом образуются нейтральные молекулы и отрицательные ионы.
Процесс воссоединения заряженных частиц и образования нейтральных
молекул называется рекомбинацией
.
После прекращения действия источника ионизации электронная плотность спадает по гиперболическому закону. Поэтому с заходом Солнца ионизация в нижних слоях ионосферы исчезает не мгновенно, а в верхних слоях - сохраняется в течение всей ночи.
4.2. Строение ионосферы
Общая картина распределения электронной плотности по
высоте h над земной поверхностью изображена на (рис. 4.1). На высоте 250-400
км, имеется основной максимум ионизации. Область ионосферы ниже основного
максимума ионизации принято называть внутренней ионосферой,
а область
ионосферы выше основного максимума - внешней ионосферой
. Наиболее
изучена внутренняя ионосфера.
Во внутренней ионосфере существуют несколько неярко выраженных максимумов
концентрации электронов, условно называемых слоями (областями), которые принято
обозначать символами D, E, F1 и F2. Области ионосферы D, Е и F1
обладают достаточно высоким постоянством, проявляющимся в том, что суточный
ход изменения электронной концентрации и высота их расположения сохраняются
почти неизменными. С наступлением темноты из-за быстрой рекомбинации исчезают
области D и F1. В то же время электронная концентрация области Е сохраняет
постоянное значение в течение всей ночи.
В области F2 электронная концентрация и высота расположения
максимума значительно изменяются день ото дня. При этом ионизация различна в
летнее и зимнее время. Зимой (в северном полушарии) электронная концентрация в
этой области увеличивается. Суточный ход электронной концентрации области F2
зависит также от геомагнитной широты (расстояния в градусах дуги от магнитного
экватора Земли до точки наблюдения).
Ионосфера неоднородна и в горизонтальном направлении.
Максимальные горизонтальные градиенты электронной плотности наблюдаются во
время захода и восхода Солнца, но они существенно меньше вертикальных
градиентов.
Наряду с рассмотренными регулярными областями ионосферы иногда на
высоте 95-125 км образуется так называемый спорадический слой Е (слой), в котором электронная
концентрация в несколько раз превышает концентрацию области Е. Слой в средних широтах чаще
образуется днем в летние месяцы. В полярных же районах слой возникает в основном в ночное
время.
Поскольку солнечное излучение является основным источником
ионизации атмосферы Земли, то от активности Солнца зависит
и процесс ионизации. Замечено, что активность Солнца изменяется с
периодичностью в 11 лет. Критерием солнечной активности служит относительное
число солнечных пятен, которое характеризует площадь поверхности Солнца,
имеющую наиболее высокую температуру. В настоящее время разработаны методы
прогнозирования числа солнечных пятен на много лет вперед и более точно на
ближайшие годы. Прогнозирование числа солнечных пятен важно в связи с
тем, что электронная плотность ионосферы коррелированна со среднемесячными
числами солнечных пятен. Максимум электронной концентрации увеличивается
в 1,4-3 раза при переходе от минимума к максимуму солнечной активности.
Регулярная слоистая структура ионосферы временами нарушается, причем эти нарушения вызваны изменением деятельности Солнца, наблюдающимся особенно часто в годы максимума солнечной активности. Происходящие на Солнце время от времени вспышки являются причиной извержения потоков заряженных частиц, попадающих в атмосферу Земли и нарушающих нормальный режим ионизации ионосферы. Структура ионосферы нарушается также под действием процессов, происходящих в коре Земли и нижних слоях атмосферы, например во время извержения вулканов.
Рис. 4.1. Распределение электронной
плотности по высоте атмосферы
Изменение ионизации сопровождается изменением магнитного поля Земли и это явление носит название ионосферно - магнитной бури. Во время ионосферно-магнитной бури понижается электронная плотность в области слоя F. Нарушения этого вида могут длиться от нескольких часов до двух суток и происходят главным образом в приполярных районах.
Временами на Солнце происходят вспышки интенсивного
ультрафиолетового излучения, вызывающего повышенную ионизацию нижней ионосферы
в слое D. Это явление может длиться от нескольких минут до нескольких часов и
происходит только на освещенной стороне земного шара.
Исследования показали, что помимо регулярных и нерегулярных
изменений средних величин электронной плотности в ионосфере происходят
непрерывные флуктуации электронной плотности. В ионосфере непрерывно
происходят сгущения и разряжения плотности ионизации, нерегулярные как во
времени так и от точки к точке. Кроме того, под действием ветров вся неоднородная
структура ионосферы перемещается. Причинами образования неоднородностей в
ионосфере являются турбулентное движение воздуха и неоднородность ионизации.
Неоднородности представляют собой некоторые области с электронной плотностью, отличной от среднего значения электронной плотности на данной высоте ионосферы. Размеры неоднородностей на высоте 60-80 км в слое D составляют до нескольких десятков метров, на высоте слоя E - 200-300 м, а в слое F размер неоднородностей достигает нескольких километров, причем они имеют продолговатую форму и вытянуты вдоль силовых линий постоянного магнитного поля.
Отклонение электронной плотности неоднородностей от среднего
значения электронной плотности на данной высоте составляет (0,1
- 1) %; скорость хаотического движения 1-2 м/с.
4.3. Диэлектрическая проницаемость и проводимость ионизированного газа (плазмы)
Относительная диэлектрическая проницаемость ионизированного газа отличается от единицы из-за того, что под действием электрического поля проходящей волны электроны получают смещение относительно равновесного положения и газ поляризуется. Помимо электронов в ионосфере содержатся ионы и нейтральные молекулы, совершающие беспорядочное тепловое движение. Сталкиваясь с тяжелыми частицами, электроны передают им энергию, полученную от электромагнитной волны. При столкновениях эта энергия переходит в энергию теплового движения тяжелых частиц, что и приводит к поглощению радиоволн в ионизированном газе.
Диэлектрическая проницаемость и удельная проводимость ионизированного газа определяются выражениями
где -
масса электрона (9,109 10 -31 кг); е - заряд электрона (1,60 10 -19 Кл); -
число соударений электрона с тяжелыми частицами, происходящее в 1 с,
определяемое тепловым движением частиц; Nэ - электронная плотность, см -3 .
Для высоких частот, когда 2 >> 2 , можно пренебречь величиной 2 по сравнению с 2 . Тогда выражения для c учётом подстановки в них числовых значений e, можно записать:
Используя частоту электромагнитной волны (кГц) формулу для e удобно записать в таком виде:
Это основная расчетная формула для определения относительной диэлектрической проницаемости ионизированного газа . Очевидно, что при значительной электронной плотности диэлектрическая проницаемость газа может оказаться равной нулю.
Частота,
при которой выполняется условие e
= 0,
называется собственной частотой ионизированного газа или частотой Ленгмюра и является параметром ионизированного газа, удобным для оценки условий распространения радиоволн.
Выражение (4.3) можно переписать иначе, пользуясь понятием собственной частоты ионизированного газа:
При < относительная диэлектрическая проницаемость e оказывается меньше нуля. Это значит, что коэффициент преломления является мнимой величиной. В такой среде электромагнитные колебания не распространяются и быстро затухают.
4.4. Скорость распространения радиоволн в ионизированном
газе (плазме)
Диэлектрическая проницаемость ионизированного газа меньше единицы
и зависит от частоты колебаний, поэтому и скорость распространения радиоволн
в ионизированном газе зависит от рабочей частоты. Среды, в которых скорость
распространения радиоволн зависит от частоты, называются диспергирующими
.
В диспергирующих средах различают фазовую и групповую скорости распространения
радиоволн . Скорость перемещения фронта волны называется фазовой скоростью. Фазовая скорость для
сред, приближающихся по своим свойствам к диэлектрику, определяется (2.6).
Поэтому для ионизированного газа без учета потерь согласно выражению (4.5)
(4.6)
Фазовая скорость волны в ионизированном газе больше скорости света в свободном пространстве. Однако скорость распространения сигналов не может быть больше скорости света в свободном пространстве. Сигналы конечной длительности, содержащие несколько полных периодов колебаний (группа волн), распространяются с групповой скоростью. Гармонические составляющие сигнала в диспергирующей среде распространяются с разными фазовыми скоростями, что приводит к искажению сигнала.
Под групповой скоростью
понимают скорость распространения
максимума огибающей сигнала. Групповая скорость связана с фазовой скоростью
соотношением для
ионизированного газа
В случае приближения рабочей частоты к собственной частоте
ионизированного газа (à) групповая скорость уменьшается (à0), а фазовая скорость резко возрастает ().
4.5. Поглощение радиоволн в ионизированном газе
(плазме)
Коэффициент затухания радиоволн в ионизированном газе
определяется по (2.2) с подстановкой в нее значений e из (4.1) и g
из (4.2).
Поглощение радиоволн связано со столкновениями электронов с молекулами и ионами и переходом электромагнитной энергии в тепловую энергию движения тяжелых частиц. В этом процессе важно соотношение между периодом электромагнитных колебаний (T=1/) и средним временем между двумя соударениями электрона с молекулами или ионами. На низких частотах при T> энергия электромагнитной волны передается от электрона тяжелой частице малыми порциями, при Т< соударения происходят редко в масштабе периода радиоволны. В том и другом случаях поглощение мало. При T наступает явление резонанса между частотой колебаний электрона под действием электромагнитного поля и тепловым движением частиц, причем поглощение существенно возрастает. Поэтому частотная зависимость коэффициента поглощения описывается кривой (рис. 4.2), имеющей максимум в области частоты, близкой к величине, т. е. наблюдается явление резонанса. В нижних слоях ионосферы 10 7 1/с и условие = / выполняется для волн длиной около 200 м. Поэтому в диапазоне коротких волн происходит уменьшение поглощения с повышением частоты, а в диапазоне волн длиннее 200 м поглощение увеличивается с повышением частоты.
Рис. 4.3. Схема отражения радиоволн от ионосферы
4.6. Преломление и отражение радиоволн в
ионосфере
Заметная электронная плотность появляется в атмосфере начиная с высоты примерно 60 км. Далее электронная плотность ионосферы меняется с высотой над земной поверхностью, а следовательно, и электрические свойства ионосферы неоднородны по высоте.
При распространении радиоволны в неоднородной среде ее траектория
искривляется. При достаточно большой электронной плотности искривление
траектории волны может оказаться настолько сильным, что волна
возвратится на поверхность Земли на некотором расстоянии от места излучения,
т. е. произойдет отражение радиоволны в ионосфере.
Отражение радиоволн, посланных с поверхности Земли на ионосферу,
происходит не на границе воздух- ионизированный газ, а в толще
ионизированного газа. Отражение может произойти только в той области
ионосферы, где диэлектрическая проницаемость убывает с высотой, а следовательно,
электронная плотность возрастает с высотой, т. е. ниже максимума электронной
плотности ионосферного слоя.
Условие отражения связывает угол падения волны на нижнюю границу ионосферы с диэлектрической проницаемостью в толще самой ионосферы e n на той высоте, где происходит отражение волн (рис. 4.3):
Чем больше значение N э, тем при меньших углах возможно отражение. Угол при котором в данных условиях еще возможно отражение, называют критическим углом .
Из выражения (4.8) можно определить рабочую частоту при которой волны отразятся
от ионосферы в случае заданных электронной плотности и угле падения:
Если волна нормально падает на ионосферу, то
При нормальном падении волны отражение происходит на
той высоте, где рабочая частота равна собственной частоте ионизированного газа
и, следовательно, e=0. При наклонном
падении на этой высоте могут отразиться радиоволны с более высокой частотой.
Выполняется так называемый закон секанса
, заключающийся в том, что при
наклонном падении отражается волна частотой, в sec раз превышающей частоту волны,
отражающейся при вертикальном падении волны на слой заданной электронной
плотности:
Чем больше электронная плотность, тем для более высоких частот выполняется условие отражения.
Максимальная частота, при которой волна отражается в случае вертикального падения на ионосферный слой, называется критической
частотой ; отражение происходит вблизи максимума ионизации слоя:
Сферичность Земли ограничивает максимальный угол q (рис. 4.3)
а следовательно, и максимальные частоты радиоволн, которые могут
отразиться от ионосферы при данной электронной плотности.
4.7. Влияние постоянного магнитного поля на электрические параметры ионизированного газа (плазмы)
Ионизированный газ ионосферы находится в постоянном магнитном поле, напряженность которого =40 А/м.
В присутствии постоянного магнитного поля изменяются условия движения электронов, вследствие чего изменяются и электрические параметры ионизированного газа.
Диэлектрическая проницаемость ионизированного газа в случае продольного распространения , когда волна распространяется в направлении силовых линий постоянного магнитного поля, без учета потерь (= 0), определяется формулой
Линейно поляризованная волна распадается на две составляющие, поляризованные по кругу и распространяющиеся с разными скоростями, что характеризуется различными знаками в (4.13).
При продольном распространении радиоволн происходит поворот плоскости поляризации - поворот вектора в плоскости, перпендикулярной направлению распространения волны, на угол
(4.14)
где r - путь, проходимый волной в ионосфере.
Это явление носит название эффекта Фарадея
.
В другом случае поперечного распространения , когда направление распространения волны перпендикулярно к направлению силовых линии постоянного магнитного поля, волна распадается на обыкновенную и необыкновенную составляющие.
Для обыкновенной
составляющей
и распространение происходит так же, как в отсутствие постоянного магнитного поля.
Для необыкновенной
составляющей
После прохождения некоторого расстояния в ионосфере в присутствии постоянного магнитного поля большая ось эллипса поляризации волны поворачивается на угол, определяемый (4.14). Обыкновенная и необыкновенная составляющие отражаются на разной высоте в ионосфере. Для отражения необыкновенной составляющей нужна меньшая электронная плотность. Критическая частота необыкновенной составляющей выше, чем обыкновенной:
что используется в практике радиосвязи.
Экспериментальное исследование ионосферы
ведется преимущественно с помощью радиометодов, т. е. путем изучения условий
прохождения и отражения радиоволн в ионосфере.
4.8. Вопросы для самопроверки
1. Укажите источники ионизации газа в ионосфере. Какой из источников является основным?
2. Какой процесс называется рекомбинацией?
3. Поясните особенности строения ионосферы.
4. Запишите выражение для определения диэлектрической проницаемости ионизированного газа, поясните его.
5. Почему на распространение радиоволн электроны оказывают существенно большее влияние, чем ионы?
6. Как изменяется проводимость ионизированного газа, если электронная плотность возрастает вдвое?
7. Какая частота называется собственной частотой ионизированного газа?
8. Возможен ли волновой процесс в среде, где относительная диэлектрическая проницаемость меньше нуля?
9. Какие среды называются диспергирующими?
10. Показать, что ионизированный газ является диспергирующей средой.
11. Какой вид имеет график частотной зависимости коэффициента поглощения радиоволн в ионосфере?
12. Укажите особенности преломления и отражения радиоволн в ионосфере.
13. Волна прошла в ионизированном газе некоторое расстояние в направление силовых линий постоянного магнитного поля. Какие изменения произошли в структуре поля волны?
14. Какие составляющие электрического поля могут существовать в
ионизированном газе, если направление распространения волны нормально к
направлению силовых линий постоянного магнитного поля?
5. ОСОБЕННОСТИ РАСПРОСТРАНЕНИЯ РАДИОВОЛН РАЗЛИЧНЫХ ДИАПАЗОНОВ
5.1.Особенности распространения сверхдлинных и длинных волн
К диапазону сверхдлинных волн (СДВ) относят волны длиной от
10 000 до 100 000 м (= 30 3 кГц), а к длинным волнам (ДВ) - волны от
1000 до 10 000 м (=
300 30 кГц).
Токи проводимости для диапазонов СДВ и ДВ существенно преобладают
над токами смещения для всех видов земной поверхности. Поэтому при
распространении поверхностной волны происходит лишь незначительное
проникновение ее энергии в глубь Земли. Сферичность Земли, служащая
препятствием для прямолинейного распространения радиоволн, до расстояний
1000-2000 км остается соизмеримой с длиной волны, что способствует хорошему
огибанию длинными волнами земного шара благодаря дифракции. Незначительные потери
и огибание земной поверхности обусловили возможность ДВ и СДВ распространяться
земной волной на расстояние до 3000 км. При этом для расстояния
500-600 км напряженность электрического поля можно определять по (2.15), а
для больших расстояний расчет ведется по законам дифракции.
Начиная с расстояния 300-400 км помимо земной волны присутствует
волна, отраженная от ионосферы. С увеличением расстояния напряженность
электрического поля отраженной от ионосферы волны увеличивается, и на
расстояниях 700-1000 км поля земной и ионосферной волн становятся примерно
равными. Суперпозиция этих двух волн дает интерференционную картину поля.
На расстоянии свыше 3000 км ДВ и СДВ распространяются только
ионосферной волной. Для отражения длинных волн достаточно небольшой
электронной плотности, так что днем отражение этих волн может происходить на
нижней границе слоя D, а ночью - на нижней границе слоя Е. Проводимость в этой
области ионосферы для ДВ довольно значительна (но в тысячи раз меньше, чем
проводимость сухой земной поверхности) и токи проводимости оказываются того же
порядка, что и токи смещения. Следовательно, нижняя область ионосферы для ДВ
обладает свойствами полупроводника.
На ДВ и особенно на СДВ электронная плотность слоев D и Е меняется
резко на протяжении длины волны. Поэтому и отражение здесь происходит как на
границе раздела воздух - полупроводник, без проникновения радиоволны в толщу
ионизированного газа. Этим обусловлено слабое поглощение ДВ и СДВ в ионосфере.
Расстояние от земной поверхности до нижней границы ионосферы составляет 60-100 км, т. е. того же порядка, что и длина волн (ДВ и СДВ), так что волны распространяются между двумя близко расположенными полупроводящими концентрическими сферами, одной из которых является Земля, а другой - ионосфера. Условия распространения при этом примерно такие же, как и в диэлектрическом волноводе (рис. 5.1).
Как и во всяком волноводе, можно отметить оптимальные волны - волны, распространяющиеся с наименьшим затуханием, и критическую волну . Для волновода, образованного Землей и ионосферой, оптимальными являются волны длиной 25-35 км, а критической - волна длиной 100 км. Подобно законам распространения радиоволн в обычных волноводах, в сферическом ионосферном волноводе фазовая скорость радиоволн превышает скорость света в свободном пространстве. На частотах выше 10 кГц отличие фазовой скорости от скорости света невелико, примерно () - 1 = (1 5) 10 -3 . Однако фазовая скорость изменяется с изменением расстояния от передатчика. Кроме того, она зависит от электронной плотности и числа столкновений электронов с молекулами в той области ионосферы, где происходит отражение радиоволн. Это приводит к нестабильности фазы волны, главным образом в утренние и вечерние часы, когда меняется высота отражения длинных волн, что необходимо учитывать при работе длинноволновых радионавигационных систем. Расчет напряженности электрического поля Еm (мВ/м) для ДВ и СДВ ведется по эмпирической формуле Остина :
где r - расстояние по дуге большого круга Земли, км; q - соответствующий этому расстоянию центральный угол; Р - мощность передатчика, кВт; l - длина волны, км.
Рис. 5.1. Распространение ДВ и СДВ в
волноводе Земля – ионосфера
Рис. 5.2. Ближние и дальние замирания на средних волнах:
1 – земная волна; 2 – волна, отразившаяся от ионосферы один раз; 3 – волна, отразившаяся от ионосферы дважды
Формула Остина применима для расстояний до 16 000-18
000 км над морем и сушей, причем в последнем случае начиная с расстояний
2000-3000 км.
Длинные и особенно сверхдлинные волны мало поглощаются при
прохождении в толщу суши или моря. Так, волны длиной 20-30 км могут
проникать в глубину моря на несколько десятков метров (см. табл. 2.1) и,
следовательно, могут быть использованы для связи с погруженными подводными
лодками, а также для подземной радиосвязи.
Основным преимуществом ДВ является большая устойчивость
напряженности электрического поля: сила сигнала мало меняется в течение суток
и в течение года и не подвержена случайным изменениям. Необходимая для приема
напряженность электрического поля может быть достигнута на расстоянии более 20
000 км, но для этого требуются мощные передатчики и громоздкие антенны.
Недостатком диапазонов ДВ и СДВ является невозможность применения
их для передачи высококачественной разговорной речи или музыки и тем более
изображений, так как для этого необходима широкая полоса частот. В настоящее
время ДВ и СДВ используются главным образом для телеграфной связи на дальние
расстояния, а также для навигации и наблюдения за грозами.
В диапазоне ДВ и СДВ наиболее интенсивно действуют атмосферные помехи, источником которых являются грозы. Во время грозового разряда возникает мощный импульс тока, носящий апериодический характер или характер затухающих колебаний и имеющий длительность
0,1 3 мс. Такой импульс создает непрерывный спектр
частот с максимумом в области 3-8 кГц, спадающий в области высоких частот по
закону 1/ . В
случае, когда помеха создается грозой, происходящей недалеко от приемного
пункта (местной грозой), напряженность поля помехи уменьшается обратно
пропорционально частоте. Однако основным источником помех являются грозы,
происходящие в течение круглого года в экваториальных районах земного шара -
очагах грозовой деятельности. Частотная зависимость интенсивности помех,
создаваемых очагами грозовой деятельности, иная, чем от местных гроз, так как
она определяется еще и условиями распространения радиоволн от места
возникновения помехи до точки приема.
Радиоволны различной длины, возникающие во время грозового разряда, распространяются подобно волнам соответствующих диапазонов. Количественное описание временных и географических изменений уровня атмосферных помех производится статистическими методами, основанными на результатах обработки данных многолетних измерений. Для каждого сезона года и для шести часовых интервалов времени суток составляют карты с изолиниями медианных значений напряженности поля атмосферных помех на частоте 1 МГц. Составляются также данные о статистическом распределении мгновенных значений напряженности поля атмосферных помех, по которым определяется вероятность появления выбросов помех большого уровня.
5.2. Особенности распространения средних волн
К диапазону средних волн (СВ) относят радиоволны l=100 1000 м (= 0,34 3 МГц). Диапазон СВ используется для радиовещания,
радионавигации, радиотелеграфной и радиотелефонной связи; СВ могут
распространяться как земными, так и ионосферными волнами.
Напряженность электрического поля земных волн определяется для малых расстояний по (2.15), а для больших расстояний - по законам дифракции. СВ испытывают значительное поглощение в полупроводящей поверхности Земли, поэтому дальность распространения земной волны ограничена расстоянием 1000 км. Следует также учитывать, что неровности земной поверхности снижают эффективную проводимость почвы. Приближенно для равнинной местности = (0,5 0,7) , для холмистой =(0,15 0,2) , для районов вечной мерзлоты.
На большие расстояния СВ распространяются только в ночное время
путем отражения от слоя Е ионосферы, электронная плотность которого
оказывается достаточной для этого. В дневные часы на пути распространения СВ
расположен слой D, который чрезвычайно сильно поглощает энергию этих волн.
Поэтому при обычно применяемых мощностях передатчиков напряженность
электрического поля на больших расстояниях оказывается недостаточной для приема
и в дневные часы распространение СВ происходит практически только земной
волной.
Поглощение в диапазоне СВ возрастает с укорочением длины волны и
напряженность электрического поля ионосферной волны больше на более длинных
волнах. Поглощение увеличивается в летние месяцы и уменьшается в зимние месяцы.
Ионосферные возмущения не влияют на распространение СВ, так как слой Е мало
нарушается во время ионосферно-магнитных бурь.
Замирания на средних волнах наблюдаются только в ночные часы,
когда на некотором расстоянии от передатчика возможен приход одновременно
пространственной и поверхностной волн в точку В (рис.5.2) причем длина пути
пространственной волны меняется с изменением электронной плотности ионосферы.
Изменение разности фаз этих волн приводит к колебанию напряженности электрического
поля во времени, называемому ближним замиранием
. На значительное
расстояние от передатчика (точка С) могут прийти волны путем одного или
двух отражений от ионосферы. Изменение разности фаз этих двух волн также
приводит к колебанию напряженности поля, называемому дальним замиранием
.
Скорость замираний невелика (период замираний составляет 1 - 2 мин).
Для борьбы с замиранием на передающем конце радиолинии применяются антенны с диаграммами направленности, прижатыми к земной поверхности. При такой диаграмме направленности зона ближних замирании удаляется от передатчика, а на больших расстояниях поле волны, пришедшей путем двух отражений, оказывается ослабленным.
Напряженность поля ионосферной волны на расстояниях >300 км определяется по графикам, полученным в результате обработки большого числа наблюдений .
5.3. Особенности распространения коротких волн
К диапазону
коротких поли (KB) относят волны длиною от 10 до 100 м (= 30 3 МГц). Волны KB диапазона распространяются
земной волной на расстояние не более 100 км вследствие сильного поглощения в
земной поверхности и плохих условий дифракции. Расчет напряженности поля земной
волны следует вести по (2.15).
Ионосферной волной KB распространяются на многие тысячи
километров. При этом можно применять направленные антенны и передатчики не
очень большой мощности. Поэтому KB используются главным образом для связи и
вещания на большие расстояния.
Распространение KB ионосферной волной происходит путем
последовательного отражения от слоя F (иногда слоя E)
ионосферы и поверхности Земли. При этом волны проходят через нижнюю область
ионосферы - слои E и D, в которых претерпевают поглощение (рис.5.3,а).
Для осуществления радиосвязи на KB должны быть выполнены два условия: волны
должны отражаться от ионосферы и напряженность электромагнитного поля в
данном месте должна быть достаточной для приема, т. е. поглощение волны в
слоях ионосферы не должно быть слишком большим. Эти два условия ограничивают
диапазон применимых рабочих частот.
Для отражения волны необходимо, чтобы рабочая частота была не
слишком высокой, а электронная плотность ионосферного слоя достаточной для
отражения этой волны в соответствии с (4.9). Из этого условия выбирается
максимальная применимая частота (МПЧ), являющаяся верхней границей рабочего
диапазона.
Второе условие ограничивает рабочий диапазон снизу: чем ниже
рабочая частота (в пределах коротковолнового диапазона), тем сильнее
поглощение волны в ионосфере (см. рис.4.2). Наименьшая применимая частота
(НПЧ) определяется из условия, что при данной мощности передатчика напряженность
электромагнитного поля должна быть достаточной для приема.
Электронная плотность ионосферы меняется в течение суток и в
течение года. Значит, изменяются и границы рабочего диапазона, что приводит к
необходимости изменения рабочей длины волны в течение суток: днем работают на
волнах 10-25 м, а ночью на волнах 35-100 м. Необходимость правильного выбора
длины волны для сеансов связи в различное время усложняет конструкцию
станции и работу оператора.
Зоной молчания KB называют кольцевую область, существующую на некотором расстоянии от передающей станции, в пределах которой невозможен прием радиоволн. Появление зоны молчания объясняется тем, что земная волна затухает и не достигает этой области (точка В на рис.5.3,а), а для ионосферных волн, падающих под малыми углами на ионосферу, не выполняются условия отражения (4.9). Пределы зоны молчания (ВС) расширяются при укорочении длины волны и снижении электронной плотности.
Рис. 5.4. Дальнее наземное рассеяние коротких волн
Замирания в диапазоне KB более глубоки, чем в диапазоне СВ. Основной причиной замираний является интерференция лучей, распространяющихся путем одного и двух отражений от ионосферы (рис.5.3,а). Помимо этого замирания вызываются рассеянием радиоволн на неоднородностях ионосферы и интерференцией рассеянных волн (рис.5.3,б), а также интерференцией обыкновенной и необыкновенной составляющих магниторасщепленной волны (рис.5.3,в). Обработка измерений за короткие интервалы времени (до 5 мин) показала, что функции распределения амплитуд близки к распределению Рэлея. В течение больших интервалов времени наблюдений распределение ближе к логарифмически нормальному. Для борьбы с замираниями применяется прием на разнесенные антенны.
Сигналы, принятые на разнесенные антенны, складывают после
детектирования. Эффективным является разнесение по поляризации- прием на две
антенны, имеющие взаимно перпендикулярную поляризацию. Используются также
приемные антенны с узкой диаграммой направленности, ориентированной на
прием только одного из лучей.
При благоприятных условиях распространения KB могут огибать земной шар один и несколько раз. Тогда помимо основного сигнала может быть принят второй сигнал, запаздывающий примерно на 0,1 с и называемый радиоэхо . Радиоэхо оказывает мешающее действие на линиях меридионального направления. Короткие волны при распространении испытывают наземное рассеяние (рис.5.4). Не вся энергия волны, падающей на неровную земную поверхность (луч 1), отражается зеркально, часть ее рассеивается в разных направлениях (лучи 2, 3, 4, 5). При этом часть энергии, отражаясь от ионосферы, возвращается к месту излучения радиоволны (луч 5). Возвратно-рассеянные волны могут быть приняты в пункте излучения, что указывает на возможность прохождения радиоволн данной частоты по трассе. Это явление, называемое эффектом Кабанова , используется для коррекции рабочих частот: перед началом передачи посылают на выбранной рабочей частоте сигналы с импульсной модуляцией. По времени запаздывания и искажению возвратно-рассеянных импульсов судят о правильности выбора рабочей частоты.
Расчет KB линий связи разбивается на два этапа: определение суточного хода максимальных применимых частот (МПЧ) и оптимальных рабочих частот (ОРЧ); определение напряженности электрического поля в месте приема или определение суточного хода наименьших применимых частот (НПЧ) .
5.4. Особенности распространения ультракоротких волн в приземном пространстве
Общие свойства.
К диапазону ультракоротких волн (УКВ) относят
радиоволны длиной от 10 м до 1 мм (= 30 МГц З 10 5
МГц). В нижнем пределе
частот диапазон УКВ примыкает к КВ. Эта граница определена тем, что на УКВ,
как правило, не может быть удовлетворено условие отражения радиоволн от ионосферы
(4.8). В верхнем пределе частот УКВ граничат с длинными инфракрасными волнами. Диапазон
УКВ делится на поддиапазоны метровых, дециметровых, сантиметровых, миллиметровых
волн
, каждый из которых имеет свои особенности распространения, но основные
положения свойственны всему диапазону УКВ. Условия распространения зависят от
протяженности линии связи и специфики трассы.
Из-за малой длины УКВ плохо дифрагируют вокруг сферической поверхности Земли и крупных неровностей земной поверхности или других препятствий. Антенны стремятся расположить на значительной высоте над поверхностью Земли, так как при этом, во-первых, увеличивается расстояние прямой видимости (см.(2.11),(3.5)) и, во-вторых, уменьшается экранирующее влияние местных предметов, находящихся вблизи антенны. При этом, как правило, выполняется условие, при котором высота расположения антенны много больше длины волны и расчет напряженности поля можно вести по интерференционным формулам (2.12),(2.13). Если это условие не выполняется (переносные или автомобильные станции, работающие на метровых волнах), расчет ведут по (2.15).
В диапазоне УКВ земная поверхность может рассматриваться как идеальный диэлектрик, и проводящие свойства земной поверхности следует учитывать только при распространении метровых волн над морской поверхностью. Поэтому изменение проводящих свойств почвы (изменение ее влажности) практически не сказывается на распространении УКВ. Но согласно (2.9) даже небольшие неровности земной поверхности существенно изменяют условия отражения УКВ от поверхности Земли.
Распространение УКВ в пределах прямой видимости.
Отражение от земной поверхности.
При расстояниях, много меньших предела прямой видимости (3.5), можно
не учитывать влияние сферичности Земли и влияние рефракции радиоволн в
тропосфере. Характерными особенностями распространения УКВ при этом являются
большая устойчивость и неизменность уровня сигнала во времени при
стационарных передатчике и приемнике. Расчет напряженности поля можно вести по
формуле Введенского (2.14), если выполняются условия применимости
этой формулы.
На линии радиосвязи Земля - самолет или при радиолокационном наблюдении самолета сигнал флуктуирует благодаря изменению угла наблюдения при движении самолета и изрезанности диаграммы направленности системы излучатель - Земля (см.рис.2.8).
При расстояниях, лежащих в пределах 0,2 < <0,8 , необходимо учитывать влияние сферичности
Земли. Одновременно следует учитывать влияние рефракции, используя принцип
эквивалентного радиуса Земли (см.(3.4)). При таких расстояниях на
распространение УКВ влияют и метеорологические условия. С изменением
коэффициента преломления тропосферы меняется кривизна траектории волны, причем
для прямого и отраженного от земной поверхности лучей эти изменения могут
оказаться различными. В результате изменяется разность фаз между прямым и отраженным
лучами, а следовательно, меняется и уровень поля радиоволны, происходят замирания
сигнала. Мешающее действие замираний усиливается с увеличением расстояния.
Радиолокационные отражения
. Отражения УКВ от неровной земной
поверхности имеют особое значение в радиолокационной технике. В основном они
носят рассеянный характер, причем часть отраженной энергии оказывается
направленной к источнику. Такие отражения чаще всего относятся к мешающим
сигналам, которые затрудняют распознавание полезных радиолокационных целей.
Однако отражения от земной поверхности к источнику используются при проведении
наблюдений за поверхностью Земли с воздуха, например при высотометрии.
Случайные значения амплитуды сигнала, излученного движущимся радиолокатором (например, с самолета) и отраженного земной поверхностью, подчиняются закону Рэлея. Только при отражении от спокойной воды и от ровных участков пустыни присутствует постоянная составляющая и закон распределения амплитуд соответствует обобщенному закону Рэлея. Корреляционная функция сигнала описывается экспоненциальным законом, причем масштаб корреляции зависит как от высоты неровностей, так и от скорости движения источника .
Распространение УКВ над пересеченной
местностью и в городах.
Обычно вдоль линии связи на УКВ имеются большие или
малые неровности, которые влияют на распространение радиоволн. В общем случае
учесть это влияние не представляется возможным. Для расчета напряженности
электрического поля в каждом конкретном случае необходимо построить профиль
трассы и в зависимости от характера этого профиля вести расчет тем или иным
методом. Рассмотрим несколько примеров профилей трасс.
Трасса, проходящая над небольшими пологими холмами . На (рис.5.5,а), изображен профиль трассы, при котором передающая антенна расположена на пологом склоне холма. В этом случае к приемной антенне могут прийти прямой луч АВ и три отраженных луча, и. При расчете напряженности электрического поля следует учитывать разность фаз этих лучей, обусловленную разностью хода и разными условиями отражения в точках, и. В результате рассмотрения такой картины можно получить выражение для расчета напряженности поля, аналогичное интерференционным формулам, но более сложное. На рис 5.5,б изображен профиль, при котором имеется возвышенность в середине трассы. В простейшем случае в точку В приходит только один луч, отражающийся в точке С. Для расчета такой трассы удобно ввести понятие приведенных высот антенн h 1пр и h 2пр и свести задачу к известному случаю распространения радиоволн над фиктивной плоскостью, касательной к поверхности Земли в точке отражения.
Рис. 5.6. Распространение УКВ на трассе с препятствием, открытая и закрытая трассы (а ); зависимость множителя
ослабления V
от параметра z
(б)
Рис. 5.7. Схема трассы с «усиливающим препятствием»
Трасса, проходящая над высоким холмом или горным кряжем . Для приближенного определения напряженности поля на трассе, имеющей высокий холм или горный кряж, можно воспользоваться теорией дифракции электромагнитных волн на непрозрачном клиновидном экране. Если препятствие не перекрывает линии прямой видимости между антеннами, то трасса называется открытой ; когда препятствие поднимается выше линии прямой видимости, трасса называется закрытой (рис.5.6,а).
Если препятствие хотя бы частично перекрывает первую зону Френеля (1.5), интенсивность электромагнитного поля на трассе изменяется. При применении остронаправленных антенн излученные волны не попадают на ровные участки земной поверхности и напряженность поля за препятствием определяется формулой E m = E m c в V, где E m c в находится по (1.1).
Множитель ослабления V зависит от длины волны и
«просвета» d, который принято считать положительным при закрытой трассе и
отрицательным при открытой трассе. На рис.5.6,б изображена зависимость
множителя ослабления V от параметра z:
На трассах УКВ протяженностью примерно 100-150 км, проходящих
через горные кряжи высотой 1000-2000 м, наблюдается явление,
называемое усиление препятствием
. Это явление заключается в том,
что интенсивность электромагнитного поля радиоволны при некотором
удалении за препятствие оказывается больше, чем на том же расстоянии от передатчика
на трассе без препятствий. Объяснить усиление препятствием можно тем, что вершина
горы служит естественным пассивным ретранслятором (рис. 5.7). Поле,
возбуждающее вершину горы, складывается из двух волн - прямой АС и отраженной
ADC. Волны дифрагируют на острой вершине горы, как на клиновидном препятствии,
и распространяются в область за гору. При этом к месту расположения приемной
антенны В придут два луча СЕВ и СВ. Следовательно, на участках трассы
передатчик - гора и гора - приемник распространение идет в пределах прямой
видимости. При отсутствии препятствия на расстоянии 100-150 км, намного
превышающих предел прямой видимости, к месту приема доходит только весьма
слабое поле, обусловленное дифракцией на сферической поверхности Земли и рефракцией.
Расчеты и эксперименты показывают, что такое препятствие - ретранслятор может
дать усиление напряженности электрического поля на 60-80 дБ.
Использование явления усиления препятствием оказывается
экономически выгодным, избавляя от, необходимости устанавливать высокогорные
ретрансляционные станции.
На некоторых радиорелейных линиях, проходящих в равнинной местности, сооружают искусственное усиливающее препятствие в виде сетки или системы проводов, что дает выигрыш в мощности и позволяет уменьшить высоту антенных мачт.
Распространение УКВ в пределах большого города. Большой город можно рассматривать как сильно пересеченную местность. Многочисленные опыты показали, что в среднем напряженность поля метровых и дециметровых волн в городе меньше, чем на открытой местности, примерно в 3-5 раз. Поэтому грубую оценку среднего уровня напряженности поля на этих волнах можно производить по (2.14), вводя в нее множитель 0,2-0,4. В сантиметровом диапазоне волн ослабление еще сильнее.
Если имеется прямая видимость между передающей и приемной антеннами, то расчет можно вести по (2.14), причем высоту расположения антенны следует отсчитывать от среднего уровня крыш.
Внутри помещений структура поля является
еще более сложной и практически не поддается расчету. Измерения напряженности
поля внутри помещения показали, что в помещениях верхних этажей напряженность
поля составляет 10-40% напряженности поля над крышей, а в первом этаже - 3- 7%
этой величины.
Распространение УКВ на большие расстояния в условиях сверхрефракции. При расстояниях, превышающих расстояние прямой видимости, напряженность поля радиоволн резко убывает. На этих расстояниях распространение происходит вследствие дифракции радиоволн вокруг сферической поверхности Земли, рефракции радиоволн в тропосфере и рассеяния их на неоднородностях тропосферы.
Резкое увеличение дальности распространения УКВ происходит, когда
область сверхрефракций занимает значительные расстояния над земной поверхностью.
В этом случае радиоволна распространяется путем последовательного чередования
двух явлений: рефракции в атмосфере и отражения от земной поверхности. Такой
вид распространения волн получил название атмосферного волновода. Но при этом
от атмосферы отражается только часть энергии волны, которая используется для
приема, а остальная, преломляясь, уходит через верхнюю стенку волновода (рис.
5.8). Для атмосферного волновода определенной высоты по аналогии с
металлическим волноводом имеется некоторая критическая длина волны. Волны
длиннее критической быстро затухают и не распространяются. Критическая длина
волны l кр (м), связана с высотой волновода h в (м), соотношением
Высота атмосферных волноводов h в достигает несколько десятков метров, следовательно, волноводное распространение возможно только для сантиметровых и дециметровых волн.
В условиях волноводного канала только наиболее пологие лучи
отражаются от стенок канала, а более крутые лучи просачиваются сквозь стенки.
Если передатчик и приемник находятся в пределах волновода, то прием УКВ
оказывается возможен на больших расстояниях. В противном случае дальность
приема может даже уменьшиться по сравнению с условиями нормальной рефракции.
Атмосферные волноводы появляются нерегулярно и поэтому обеспечить устойчивую радиосвязь на больших расстояниях на волноводном распространении УКВ нельзя. Но это явление может служить причиной создания взаимных помех станциями, работающими в сантиметровом диапазоне волн и даже разнесенными на большие расстояния. Кроме того, появление атмосферного волновода может создавать помехи для работы радиолокационных станций обнаружения самолетов. Например, самолет, находящийся выше атмосферного волновода, может быть не обнаружен из-за того, что радиоволны отразятся от стенки волновода.
Рассеяние УКВ на неоднородностях тропосферы. Неоднородности тропосферы представляют собой области, в которых диэлектрическая проницаемость отличается от среднего значения для окружающей тропосферы. Под действием поля проходящей волны в каждой неоднородности тропосферы наводятся токи поляризации и создается электрический момент. В результате неоднородности действуют как вторичные излучатели. Вторичное излучение совокупности неоднородностей можно характеризовать некоторой диаграммой направленности с максимумом излучения в сторону первоначального движения волны.
Рис. 5.9. Схема линии радиосвязи, использующей
тропосферное рассеяние
Поле, созданное вблизи земной поверхности, есть результат
интерференции полей, переизлученных большим числом неоднородностей. Вследствие
изменения структуры и местоположения неоднородностей поле непрерывно
флуктуирует и является случайной функцией времени. Характер распределения
мгновенных значений уровня сигнала зависит от среднего уровня сигнала. Чем уровень
меньше, тем ближе закон распределения к рэлеевскому. При больших уровнях
сигнала мгновенные значения его амплитуды распределены по обобщенному закону
Рэлея, что свидетельствует о наличии в месте приема помимо быстро меняющейся
компоненты сигнала медленно меняющейся регулярной компоненты, полученной путем
отражения от слоистых неоднородностей тропосферы.
Работу линии связи, использующей рассеяние радиоволн на неоднородностях тропосферы, можно объяснить следующим. В результате пересечения в пространстве диаграмм направленности передающей и приемной антенн, условно ограниченных прямыми AD-AС 1 и BD-BC (рис. 5.9), образуется объем атмосферы CDС 1 D 1 , называемый рассеивающим объемом . Он и участвует в передаче радиоволн от пункта А к пункту В. Для увеличения напряженности электрического поля в месте приема стремятся к уменьшению угла между направлением первоначального движения волны и направлением в точку приема (угол q на рис. 5.9).
Характерной особенностью рассматриваемых линий связи является их
узкополосность. Максимальная ширина полосы частот, которая может быть передана
без искажений, определяется временем запаздывания луча АСВ относительно луча
AC1B, т. е.
шириной диаграмм направленности антенн. Практически с допустимыми
искажениями можно передать полосу частот в 1-2 МГц.
Расчет мощности
на входе приемной антенны на линии связи, использующей
тропосферное рассеяние, разработан советскими учеными под руководством Б. А.
Введенского и М. А. Колосова .
Для борьбы с замираниями прием производится на разнесенные (две
или четыре) антенны. Сигналы, принятые на эти антенны, складываются после
детектирования.
Используется также разнесение по частоте, когда одна и та же
информация одновременно передается на частоте 1 и частоте 2
= 1 + D , причем D / = (2 5) 10 -3 .
Замирания на этих двух частотах
не коррелированны. Ведут прием либо наиболее сильного из двух сигналов, либо
сигналы складываются после детектирования.
Рассеяние и отражение метровых волн в ионосфере. Ионизированные слои характеризуются большой неоднородностью. Наличие местных объемных неоднородностей ионосферы приводит к рассеянию УКВ, которое происходит аналогично рассеянию на неоднородностях тропосферы.
Рассеяние радиоволн происходит на высоте 70-90 км, что ограничивает максимальную протяженность линии радиосвязи расстоянием в 2000-2300 км. Основная часть энергии волны, падающей на ионосферу, рассеивается в направлении первоначального движения волны. Чем больше угол, составляемый направлением на приемную антенну с направлением первоначального движения волны, тем меньше уровень мощности рассеянного сигнала. Поэтому прием возможен только на расстояниях более 800-1000 км. Напряженность поля рассеянного сигнала убывает с повышением рабочей частоты и применимыми для связи оказываются волны частотой 30-60 МГц. Сигналы при этом виде радиосвязи на метровых волнах подвержены быстрым и глубоким замираниям.
Для борьбы с замираниями применяется прием на две антенны.
Большими преимуществами радиосвязи путем
ионосферного рассеяния метровых волн по сравнению с линиями связи на KB
являются возможность круглосуточной работы на одной рабочей частоте и
отсутствие нарушений связи. На этих линиях достигается большая надежность
радиотелеграфной связи в приполярных областях. Однако связь на метровых волнах
требует применения передатчиков мощностью порядка 10 кВт и антенн с
коэффициентом усиления 20-30 дБ.
5.5. Особенности распространения ультракоротких волн в космическом пространстве
Основные типы космических радиолиний. Космические радиолинии решают следующие основные задачи:
наземная радиосвязи и ретрансляция радиовещательных и телевизионных программ через ретрансляторы, расположенные на искусственных спутниках Земли;
радиосвязь пилотируемых космических кораблей с Землей и между собой;
радионаблюдение за полетом и управление полетом космических кораблей;
передача с космического корабля радиотелеметрической информации (результатов измерений режима работы аппаратуры, параметров полета, данных научных наблюдений) ;
изучение космоса, сбор метеорологических и геодезических
данных.
К космической радиосвязи относится также распространение радиоволн
на трассах Земля - планета, между двумя планетами, между двумя
корреспондентами, находящимися на планете.
Искусственные спутники Земли (ИСЗ) имеют траектории с тремя характерными участками. На начальном, стартовом участке траектории
спутник с ракетой-носителем при работающих двигателях движется в
сравнительно плотных слоях атмосферы. Здесь
происходит отделение отработавших ступеней ракеты. На втором участке траектории
скорость движения спутника несколько превышает первую космическую скорость и
движение вокруг Земли происходит по эллиптической орбите в сильно разреженной
атмосфере. Третий участок траектории соответствует возвращению спутника,
вхождению его в плотные слои атмосферы. У невозвращаемых спутников третий
участок траектории отсутствует.
Особенности радиосвязи на первом и третьем участках траектории обусловлены тем, что вблизи спутника образуется скопление ионизированного газа большой электронной плотности (на несколько порядков больше электронной плотности ионосферы). Причиной образования ионизации на первом участке траектории является раскаленный отработанный газ двигателя, а на третьем участке - термодинамический нагрев воздуха при движении спутника в плотных слоях атмосферы (на высотах менее 100 км) со сверхзвуковой скоростью.
На первом и на третьем участках траектории расстояния от наземных
станций до спутника невелики и распространение радиоволн осуществляется в
пределах прямой видимости.
На втором участке в зависимости от высоты нахождения спутника и
от длины рабочей волны радиосвязь возможна как в пределах прямой видимости,
так и за ее пределами. На условия распространения радиоволн оказывают влияние
тропосфера и ионизированные слои атмосферы Земли.
Космические корабли имеют траекторию, которая может быть также
разбита на три участка, причем условия радиосвязи на первом и третьем участках
для спутников и космических кораблей совпадают. На втором участке траектории
скорость корабля превышает вторую космическую скорость, корабль выходит из поля
тяготения Земли и движется в межпланетном пространстве. Протяженность
радиолинии космический корабль - Земля может достигать сотен миллионов
километров.
Атмосфера Земли и в этом случае оказывает влияние на условия
радиосвязи.
Если космический корабль направлен на одну из планет, то при
вхождении корабля в атмосферу планеты условия радиосвязи изменяются в
зависимости от радиофизических свойств атмосферы планеты.
Характеристики межпланетной среды. В межпланетном пространстве электронная концентрация равна протонной и в целом плазма квазинейтральна. На расстояниях более 30 км от Солнца скорость перемещения плазмы можно считать постоянной и равной 500 км/с. На этих расстояниях электронная концентрация N э см -3 вследствие постоянства потока частиц в единичном телесном угле зависит от расстояния до Солнца r (км) по закону
На расстоянии 150 10 6 км от Солнца, электронная концентрация N э = 2 – 20 см -3 . Межпланетная плазма является статистически неоднородной средой со
средним размером неоднородностей около 200 км. Помимо этого существуют
крупномасштабные неоднородности с размерами (0,1 - 1) 10 6 км. Напряженность постоянного магнитного поля на расстоянии 150 10 6 км от Солнца составляет = 4 10 -3 А/м. После солнечных вспышек электронная
концентрация и скорость потока плазмы, а также напряженность постоянного
магнитного поля увеличиваются в несколько раз. Экспериментальное
исследование прохождения радиоволн в космическом пространстве от
источника, излучающего белый спектр (созвездие Тельца) или монохроматические
колебания (передатчики, установленные на космических объектах), показали, что
поток энергии УКВ в том и другом случае практически не поглощается
межпланетной средой. Однако установлено, что межпланетная среда вызывает
замирания радиоволн, связанные с движением неоднородностей плазмы.
Так как неоднородности межпланетной среды различны в различных областях межпланетного и околосолнечного пространства, то флуктуации фаз, амплитуд и изменение спектра радиоволны зависят от расположения трассы относительно Солнца.
Особенности УКВ радиолинии Земля - космос
. Потери энергии
. На радиолинии
Земля- космос межпланетная плазма оказывает слабое поглощающее или
рассеивающее действие на радиоволны. Определяющим является ослабление сигнала
из-за большой протяженности трассы и поглощения в атмосфере Земли.
Диапазон радиочастот, пригодный для радиосвязи с космическим
кораблем, ограничен поглощающими и отражающими свойствами земной атмосферы.
Радиоволны длиннее 10 м отражаются от ионосферы и поэтому непригодны для связи
с объектами, находящимися за ее пределами. Поглощение радиоволн в ионосфере с
повышением рабочей частоты убывает по квадратичному закону. При прохождении
всей толщи ионосферы волнами с частотами выше 100 МГц поглощение не превышает
0,1 дБ. Во время вспышек поглощения потери на волне с частотой 100 МГц
возрастают до 1 дБ и условия прохождения метровых волн ухудшаются. Верхняя
граница частот, применимых для космической радиосвязи, определяется
поглощением радиоволн в тропосфере и равна примерно 10 ГГц. При расположении
наземного корреспондента на высоте около 5 км верхняя граница рабочих частот
может быть повышена до 40 ГГц.
Для радиосвязи с ИСЗ, траектория которых
проходит ниже основного максимума электронной плотности ионосферы - слоя F2,
применимы короткие волны. Отражение и поглощение KB в этом случае подчиняется
тем же законам, что и на наземных коротковолновых радиолиниях. Резкое
увеличение уровня сигнала, принимаемого со спутника, наблюдается, когда спутник
проходит над пунктом приема и над точкой антипода (эффект антипода).
Поворот плоскости поляризации
. При распространении радиоволн в ионосфере в присутствии постоянного
магнитного поля Земли происходит поворот плоскости поляризации радиоволны.
Максимальное значение угла поворота плоскости поляризации волны (в градусах) определяется выражением, получаемым из (4.14) в предположении, что волна проходит всю толщу ионосферы при наибольшей электронной плотности (днем, летом):
где -
рабочая частота, МГц; -
истинный зенитный угол спутника (рис.5.10). Значения yмакс для частот 500 МГц, 1 ГГц, 3 ГГц, при = , составляют соответственно; ; .
Поворот плоскости поляризации в ионосфере проявляется на весьма
высоких частотах и изменяется при движении спутника по небосводу из-за
изменения угла и
флуктуации электронной плотности ионосферы. При приеме на антенну с линейной
поляризацией возникают замирания. Для устранения замираний применяют передающие
и приемные антенны с круговой поляризацией. При этом нужно учесть, что только
в центральной части диаграммы получается поле с круговой поляризацией, а по
краям диаграммы - поле с эллиптической поляризацией. Это вызывает потери из-за
несоответствия поляризации, которые составляют примерно 0,5 дБ. Если бортовая
антенна имеет линейную поляризацию, то возникают потери до 3 дБ .
Замирания радиоволн . Рассеяние энергии радиоволн неоднородностями ионосферы и интерференция прямых и рассеянных волн приводят к флуктуациям амплитуды радиосигналов, прошедших через ионосферу. Для обеспечения непрерывного приема таких сигналов их рассчитанную интенсивность следует выбрать больше на величину. Значения, для частот 300 МГц, 1 ГГц, 3 ГГц, составляют соответственно 1,6; 0,5; 0,1 дБ, и показывают, что влияние рассеяния падает с частотой.
Разница в значениях принятой и переданной частот D называется
доплеровским смещением частоты:
Рис. 5.10. Схема радиолинии Земля - космос:
А – наземная антенна; С - спутник
Например, при, r =8 10 3 м/c
доплеровское смещение частоты =
0,02 0,2 МГц.
При прохождении радиоволн, излученных движущимся источником,
через неоднородную среду, которой меняется случайным образом во
времени и пространстве,
также меняется случайным образом.
Так, при прохождении радиоволн, излученных с космического корабля, в неоднородных
тропосфере, ионосфере и космическом пространстве изменение носит статистический характер.
Для уменьшения вредного влияния смещения несущей частоты при космической радиосвязи в приемниках используют автоматическую подстройку частоты или изменяют частоту передатчика, если заранее известна траектория движения излучателя. Кроме того, под влиянием эффекта Доплера деформируется частотный спектр сигнала из-за того, что каждая составляющая спектра получает свое смещение.
Доплеровский сдвиг частоты используют как положительное явление, которое позволяет определять скорость движущегося источника или отражателя, если известны свойства среды. Решают и обратную задачу: измеряя сдвиг частоты и зная скорость движения излучателя, определяют электрические параметры среды.
Поправки при определении координат космических
объектов радиотехническими методами.
Прохождение радиоволн в тропосфере и ионосфере сопровождается
рефракцией и изменением фазовой и групповой скоростей распространения волны.
Эти факторы являются причиной ошибок, которые необходимо учитывать при
определении координат космических объектов радиотехническими методами.
Устранение возникающих ошибок производится путем введения соответствующих
поправок .
5.6. Особенности распространения волн оптического и инфракрасного диапазонов
Общие положения.
К оптическому диапазону относятся
электромагнитные колебания с длиной волны 0,39-0,75 мкм. К инфракрасному (ИК)
диапазону относятся волны длиной 0,75- 1000 мкм, занимающие промежуточное
положение между оптическими и миллиметровыми волнами. Инфракрасный диапазон делят
на три области: ближнее инфракрасное излучение- от 0,75 до 1,5 мкм, среднее -
от 1,5 до 5,6 мкм и дальнее - от 5,6 до 1000 мкм. Границы спектров оптических,
инфракрасных и миллиметровых радиоволн взаимно перекрываются.
Оптические и ИК волны могут фокусироваться линзами и зеркалами,
менять свое направление при отражении и преломлении, разлагаться в спектр
призмами. ИК волны, подобно радиоволнам, могут проходить сквозь некоторые
материалы, непрозрачные для оптических волн. ИК волны нашли широкое применение
в различных отраслях промышленности.
Главным преимуществом многих ИК систем является то, что можно использовать излучение от целей, которые или сами являются источниками ИК излучения или отражают излучение естественных ИК источников. Такие системы называются пассивными. Активные ИК системы имеют мощный источник, излучение которого, отфильтрованное в узком участке спектра, концентрируется с помощью оптической системы и направляется в виде узкого пучка на цель.
ИК системы обладают высокой разрешающей
способностью.
Ослабление оптических и инфракрасных волн в атмосфере . Полное ослабление оптических и ИК волн в атмосфере обусловлено несколькими факторами. Различают ослабление света в атмосфере, свободной от облаков и тумана, и ослабление света в тумане.
Ослабление в свободной атмосфере складывается из рассеяния света на молекулах газа и водяного пара и селективного поглощения. Мощность, которую несут световые и инфракрасные волны, прошедшие в атмосфере некоторое расстояние r, вычисляется аналогично мощности радиоволны:
где Г - суммарный коэффициент поглощения в дБ/км, равный:
Г=Гг+Гп+Гсел+Гт.
Здесь Гг и Гп - коэффициенты ослабления из-за рассеяния на молекулах газа и пара; Гсел - коэффициент селективного поглощения; Гт - коэффициент поглощения в тумане.
Коэффициент ослабления из-за рассеяния волн на молекулах газа Гг (дБ/км) при давлении воздуха р (МПа), температуре Т (К), и длине волны l (мкм) определяется следующим выражением:
Гг = 25p/Tl 4 .
Этот вид ослабления значительно меньше проявляется в инфракрасном
диапазоне, чем в оптическом.
В свободной от облаков и тумана атмосфере содержатся частицы
примесей - паров воды и пыли, на которых также рассеиваются оптические и ИК
волны. Для характеристики пространственной картины рассеяния света каждой частицей
пользуются понятием индикатрисы рассеяния (угловой функции рассеяния),
определяемой как отношение мощности, рассеянной частицей в данном
направлении, к потоку энергии, рассеянному во все стороны (понятие,
аналогичное диаграмме направленности антенны). Индикатрисы рассеяния
определены расчетным путем для сферических частиц различного радиуса а, имеющих
разные коэффициенты преломления n. Малые частицы с а/l<<1 и n 1 имеют индикатрису, описываемую законом синуса с максимумами
в направлении прямого и обратного движения волны. При n
→ ∞ малые частицы рассеивают назад больше энергии, чем вперед. По
мере роста а/l индикатриса
рассеяния прозрачных частиц становится все более вытянутой вперед (эффект Ми).
Размер частиц пыли и пара во много раз превышает длину волны, а
число частиц не остается постоянным, что затрудняет расчеты коэффициента
ослабления. Поэтому предпочитают пользоваться экспериментальными данными для
определения ослабления из-за рассеяния на этих частицах. Опытным путем
найдено, что коэффициент ослабления пропорционален l -1,75 . Потери этого вида имеют наибольшую величину в
городах, на ИК волнах они меньше, чем на волнах оптического диапазона.
Селективное поглощение особенно характерно для ИК диапазона. На рис. 5.11 представлено распределение энергии в солнечном спектре, измеренном вблизи Земли для диапазона волн 0,3-2,2 мкм. Если бы не было селективного поглощения, то кривая имела плавный ход, обозначенный пунктирной линией. В видимой части спектра на волнах 0,4-0,75 мкм поглощение незначительно, при длине волны 0,76 мкм наблюдается поглощение в кислороде. Участки сильного поглощения имеются вблизи волн длиной 0,94; 1,10; 1,38 и 1,87 мкм. Это поглощение обусловлено наличием водяных паров в атмосфере, и прозрачность атмосферы для инфракрасных лучей сильно зависит от влажности атмосферы.
Рис. 5.12. Спектр излучения чистого неба
Поглощающее действие оказывают углекислый газ (на волнах 2 ,7; 4, 3 и 12 20 мкм) и озон (на волнах 4,7 и 9,6 мкм), но основное поглощающее действие оказывает водяной пар, поскольку его содержание намного превышает содержание углекислого газа и озона.
Измерения показали, что сравнительно, хорошей прозрачностью для
инфракрасных лучей атмосфера обладает на следующих волнах: 0,95-1,05;
1,2-1,3; 1,5-1,8; 2, 1-2, 4; 3,3-4 ,0; 8, 0-12,0 мкм. В указанных пределах
поглощением можно пренебречь, тогда как на промежуточных волнах и волнах
длиннее 13,0 мкм происходит практически полное поглощение.
В каплях тумана происходят тепловые потери и рассеяние, как это
имеет место в диапазоне миллиметровых и сантиметровых радиоволн. Потери тем
больше, чем больше размер капель.
Рефракция оптических и инфракрасных волн в
атмосфере.
Различают
астрономическую рефракцию - преломление лучей, идущих от небесного светила или
другого источника, находящегося на небольшой высоте, к наблюдателю, и земную
рефракцию - преломление лучей, идущих от земных объектов.
Оптические и ближние ИК волны рефрагируют меньше, чем радиоволны. Коэффициент преломления тропосферы для ИК и оптических волн записывается в следующем виде (см. 3.1):
где - парциальное давление сухого воздуха (Па).
В случае астрономической рефракции, когда луч проходит всю толщу атмосферы, показатель преломления которой возрастает с приближением к поверхности Земли, траектория волны всегда обращена выпуклостью к зениту (положительная рефракция). Как и в случае радиоволн, явление рефракции приводит к ошибке в определении угла места.
Земная рефракция может быть как положительной, так и отрицательной. В условиях нормальной рефракции дальность прямой видимости в оптическом и ИК диапазонах оказывается несколько меньше, чем в радиодиапазоне. Формула (3.5) принимает следующий вид:
Радиус кривизны траектории оптической волны составляет примерно
50 000 км. В оптическом и ИК диапазонах явление сверхфракции наблюдается реже,
чем в радиодиапазоне. Со сверхрефракцией связано явление миража.
Распространение излучения оптических квантовых
генераторов в атмосфере
.
Когерентность, высокая степень монохроматичности, большая направленность и
мощность излучений оптических квантовых генераторов (ОКГ) вызывают соответствующие
особенности распространения этих излучений в атмосфере. Ширина спектра многих
ОКГ меньше ширины линий селективного поглощения атмосферных газов. Поэтому для
количественной оценки поглощения излучения ОКГ необходимо иметь данные о
селективном поглощении для фиксированных частот. Получение таких данных
затруднено ограниченной разрешающей способностью измерительной аппаратуры.
Измерение селективного поглощения в диапазоне l = 0,69334 0,6694
мкм, в который попадает излучение ОКГ на рубине, показали, что при изменении
длины волны менее чем на 10 -4 мкм поглощение изменяется от 0 до 80%.
Установлено, что при распространении пространственно ограниченных
пучков в атмосфере рассеяние на частицах изменяет распределение мощности по
сечению пучка излучения. Это распределение зависит от оптической толщины слоя,
геометрии пучка, свойств среды.
Турбулентные неоднородности тропосферы вызывают серьезное
ухудшение условий работы ИК радиолиний. Особенно существенно их влияние
сказывается на распространении когерентного излучения. Турбулентности тропосферы
нарушают стабильность фазового фронта когерентного луча, что приводит к его
расширению и отклонению и вызывает флуктуации амплитуды.
Флуктуации амплитуды сигнала подчиняются нормально- логарифмическому закону распределения. Флуктуации углов прихода пучка излучения характеризуются нормальным законом.
Получены некоторые данные, позволяющие судить о возможном расширении пучков излучения ОКГ. При измерениях на расстояниях 15 и 145 км наблюдалось увеличение расходимости пучка на 8" и 13" соответственно.
Вследствие этого не представляется возможным создать диаграммы направленности ИК антенн шириной менее одной угловой секунды.
Помехи в оптическом и инфракрасном диапазонах волн . Источник излучения, не являющийся целью, должен рассматриваться как излучение фона, мешающего работе оптической или ИК системы. Излучение фона проявляется как вредный шум, с которым следует бороться. Качественный вид спектральных характеристик излучения чистого неба днем 1 и ночью 2 представлен на рис.5.12.
Яркость неба зависит от атмосферного давления и зенитного угла,
возрастая к горизонту. Облака создают неравномерность в излучении неба как
днем, так и ночью, особенно на волнах короче 3 мкм. Наиболее серьезные помехи
создают яркие края облаков, которые представляют собой ложные цели в ИК
диапазоне.
Земля создает больший фон в ИК области спектра, чем чистое безоблачное небо, отражая коротковолновое излучение складывающееся с собственным тепловым излучение при больших длинах волн. Фон, создаваемый Землей, усложняет обнаружение наземных целей.
5.7. Электромагнитная безопасность
Рассмотрим важный вопросе который хотя и не связан непосредственно
с распространением радиоволн, но приобрел в наши дни особое значение. Дело в
том, что технологическое развитие общества сопровождается непрерывным
возрастанием интенсивности электромагнитных полей искусственного происхождения,
которые окружают человека на производстве и в быту. Как следствие, актуальной
становится защита здоровья человека от вредного влияния мощных полей, длительно
воздействующих на организм.
Упомянутая здесь проблема относится к компетенции радиационной
биологии, которая среди прочего занимается комплексным изучением влияния
электромагнитного поля на живое существо. Установлено, что наиболее опасными
для человека оказываются ионизирующие излучения, энергия квантов которых
достаточна для отрыва электронов от атома. Такими свойствами обладают ультрафиолетовая
радиация и все другие более коротковолновые излучения, например
электромагнитные волны рентгеновского диапазона.
Биологический эффект поглощенного ионизирующего излучения выражают в особых единицах - грэях (Гр). Одному грэю соответствует поглощение энергии в 1 Дж на 1 кг массы.
Важнейшее средство защиты человека - ограничение дозы поглощенного
излучения. По нормам, принятым в США, для лиц, подвергающихся облучению на
производстве, предельно допустимая годовая доза составляет 50 мГр. Индивидуальная
доза для остального населения не должна превышать 50 мГр за 30 лет без учета
естественного радиационного фона.
На радиочастотах энергия квантов (фотонов) недостаточна для
ионизации атомов вещества. Падающее электромагнитное поле переводит атомы или
молекулы в возбужденное состояние. Вслед за этим атомы или молекулы
возвращаются в исходное состояние, излучая новые кванты той же самой частоты.
В конечном итоге вся энергия радиоволн, поглощаемая организмом, переходит в
теплоту. Этим часто пользуются в медицине для прогревания внутренних органов.
Однако длительное воздействие на человека СВЧ-полей с плотностью потока
мощности в несколько мВт/
приводит к болезненным явлениям, прежде всего к помутнению хрусталика глаза. Не
исключается возможность генетических изменений в организме. Поэтому при
эксплуатации соответствующего оборудования следует неукоснительно соблюдать
научно обоснованные нормы радиочастотного облучения персонала .
5.8. Вопросы для самопроверки
1. Укажите основные особенности распространения сверхдлинных и длинных волн.
2. Каковы достоинства и недостатки радиосвязи на СДВ и ДВ?
3. Каковы характеристики сферического волновода Земля-ионосфера?
4. Укажите основные особенности распространения средних волн.
5. Как изменяются условия распространения СВ в течении суток?
6. Какова природа замираний сигнала на СВ?
7. Как определяется напряженность электрического поля в диапазоне СВ?
8. Укажите основные особенности распространения коротких волн.
9. Исходя из какого условия выбирают максимально применимую частоту?
10. От каких факторов зависит наименьшая применимая частота?
11. Что такое зона молчания?
12. Каковы причины замираний КВ?
13. Какое явление называется эффектом Кабанова?
14. В каких районах земного шара связь на КВ затруднительна?
15. В какое время суток можно работать на более высоких частотах в пределах коротковолнового диапазона?
16. Укажите основные особенности распространения ультракоротких волн в приземном пространстве.
17. Укажите особенности распространения УКВ в пределах прямой видимости.
18. Каким образом влияют отражения от неровной земной поверхности на распространение УКВ?
19. Укажите особенности распространения УКВ над пересеченной местностью и в городах.
20. В чем заключается явление, называемое усиление препятствием?
21. Укажите особенности распространения УКВ в пределах большого города.
22. Укажите особенности распространения УКВ на большие расстояния в условиях сверхрефракции.
23. Поясните процесс рассеяния УКВ на неоднородностях тропосферы.
24. К чему приводит рассеяние и отражение метровых волн в ионосфере?
25. Какие методы приема используются для борьбы с замираниями УКВ?
26. Укажите основные особенности распространения УКВ в космическом пространстве.
27. Приведите основные характеристики межпланетной среды.
28. Поясните особенности УКВ радиолиний Земля-космос: потери энергии; поворот плоскости поляризации; замирания.
29. Укажите основные особенности распространения волн оптического и ИК диапазонов.
30. В чем заключаются причины ослабления оптических и ИK волн в атмосфере?
31. Каковы особенности рефракции оптических и ИK волн?
32. Каково влияние атмосферы на распространение излучения оптических квантовых генераторов?
33. Что является источником помех в диапазонах оптических и ИK волн?
34. В чем заключается проблема электромагнитной безопасности?
ЛИТЕРАТУРА
1. Яманов Д.Н. Основы электродинамики и распространение радиоволн. Часть 1. Основы электродинамики: Тексты лекций. - М: МГТУ ГА, 2002. – 80 с.
2. Яманов Д.Н. Основы электродинамики и распространение радиоволн. Часть 2. Основы электродинамики. Тексты лекций.- М: МГТУ ГА, 2005. – 100 с.
3. Баскаков С.И. Электродинамика и распространение радиоволн: Учеб. пособие для вузов. – М: Высш. шк., 1992. – 416 с.
4. Никольский В.В., Никольская Т.Н. Электродинамика и распространение радиоволн: Учеб. пособие для вузов. – М: Наука., 1989. – 544 с.
5. Марков Г.Т., Петров Б.М., Грудинская Г.П. Электродинамика и распространение радиоволн: Учеб. пособие для вузов. – М: Сов. радио, 1979. – 376 с.
6. Грудинская Г.П. Распространение радиоволн: Учеб. пособие для вузов. – М: Высш. шк., 1975. – 280 с.
7. Справочник по теоретическим основам радиоэлектроники: Том 1./Под ред. Б.Х. Кривицкого, В.Н. Дулина. – М: 1977. – 504 с.
ВВЕДЕНИЕ ……………………………………………………………………….. 3
1. РАСПРОСТРАНЕНИЕ РАДИОВОЛН В СВОБОДНОМ ПРОСТРАНСТВЕ …4
1.1. Формула идеальной радиопередачи ………………………………………. 7
1.2. Область пространства, существенная при распространении радиоволн. Метод зон Френеля …………………………………………………………. .10
1.3. Вопросы для самопроверки ……………………………………………….... 12
2. ВЛИЯНИЕ ЗЕМНОЙ ПОВЕРХНОСТИ НА РАСПРОСТРАНЕНИЕ РАДИОВОЛН ……………………………………………………………………..13
2.1. Поглощение радиоволн различными видами земной поверхности ……….13
2.2. Отражение плоских радиоволн на границе воздух – гладкая поверхность Земли ………………………………………………………….17
2.3. Отражение радиоволн от шероховатой поверхности …………………….19
2.4. Классификация случаев распространения земных радиоволн ……………22
2.5. Поле излучателя, поднятого над плоской земной поверхностью…………22
2.6. Поле излучателя, расположенного вблизи плоской земной
поверхности …………………………………………………………………..25
2.7. Дифракция радиоволн вокруг сферической земной поверхности ……….. 28
2.8 Вопросы для самопроверки ………………………………………………… 29
3. ТРОПОСФЕРА И ЕЕ ВЛИЯНИЕ НА РАСПРОСТРАНЕНИЕ РАДИОВОЛН..30
3.1. Состав и строение тропосферы …………………………………………….. 30
3.2. Диэлектрическая проницаемость и показатель
преломления тропосферы …………………………………………………... 31
3.3. Рефракция радиоволн в тропосфере ……………………………………….. 33
3.4. Поглощение радиоволн в тропосфере ……………………………………... 37
3.5. Вопросы для самопроверки ………………………………………………… 39
4. ИОНОСФЕРА И ЕЕ ВЛИЯНИЕ НА РАСПРОСТРАНЕНИЕ РАДИОВОЛН …39
4.1. Ионизация и рекомбинация газа в ионосфере …………………………….. 39
4.2. Строение ионосферы ……………………………………………………….. 41
4.3. Диэлектрическая проницаемость и проводимость ионизированного
газа (плазмы)………………………………………………………………….. 44
4.4. Скорость распространения радиоволн в ионизированном газе (плазме) ...46
4.5. Поглощение радиоволн в ионизированном газе …………………………...47
4.6. Преломление и отражение радиоволн в ионосфере ………………………. 49
4.7. Влияние постоянного магнитного поля на электрические
параметры ионизированного газа…………………...……………………… 50
4.8 Вопросы для самопроверки ………………………………………………… 52
5. ОСОБЕННОСТИ РАСПРОСТРАНЕНИЯ РАДИОВОЛН РАЗЛИЧНЫХ ДИАПАЗОНОВ ………………………………………………………………….. 53
5.1. Особенности распространения сверхдлинных и длинных волн …………. 53
5.2. Особенности распространения средних волн …………………………….. 57
5.3. Особенности распространения коротких волн.……………………………58
5.4. Особенности распространения ультракоротких волн в приземном пространстве ………………………………………………………………… 62
5.5. Особенности распространения ультракоротких волн в космическом пространстве ………………………………………………………………… 71
5.6. Особенности распространения волн оптического и инфракрасного диапазонов …………………………………………………………………... 77
5.7. Электромагнитная безопасность …………………………………………... 83
5.8. Вопросы для самопроверки ………………………………………………... 84
ЛИТЕРАТУРА …………………………………………………………………… 86
В статье дается пояснение УКВ диапазона
, особенности расспространения волн УКВ диапазона в атмосфере. К диапазону ультракоротких волн (УКВ
) относят радиоволны длиной от 10 м до 1 мм (= 30 МГц З 105 МГц). В нижнем пределе частот диапазон УКВ
примыкает к КВ. Эта граница определена тем, что на УКВ, как правило, не может быть удовлетворено условие отражения радиоволн от ионосферы. В верхнем пределе частот УКВ граничат с длинными инфракрасными волнами. Диапазон УКВ делится на поддиапазоны метровых, дециметровых, сантиметровых, миллиметровых волн, каждый из которых имеет свои особенности распространения, но основные положения свойственны всему диапазону УКВ. Условия распространения зависят от протяженности линии связи и специфики трассы.
Из-за малой длины УКВ плохо дифрагируют вокруг сферической поверхности Земли и крупных неровностей земной поверхности или других препятствий. Антенны стремятся расположить на значительной высоте над поверхностью Земли, так как при этом, во-первых, увеличивается расстояние прямой видимости и, во-вторых, уменьшается экранирующее влияние местных предметов, находящихся вблизи антенны. При этом, как правило, выполняется условие, при котором высота расположения антенны много больше длины волны и расчет напряженности поля можно вести по интерференционным формулам.
В диапазоне УКВ земная поверхность может рассматриваться как идеальный диэлектрик, и проводящие свойства земной поверхности следует учитывать только при распространении метровых волн над морской поверхностью. Поэтому изменение про¬водящих свойств почвы (изменение ее влажности) практически не сказывается на распространении УКВ. Но даже небольшие неровности земной поверхности существенно изменяют условия отражения УКВ от поверхности Земли.
Распространение УКВ в пределах прямой видимости. Отражение от земной поверхности. При расстояниях, много меньших предела прямой видимости, можно не учитывать влияние сферичности Земли и влияние рефракции радиоволн в тропосфере. Характерными особенностями распространения УКВ при этом являются большая устойчивость и неизменность уровня сигнала во времени при стационарных передатчике и приемнике.
При расстояниях, лежащих в пределах 0,2 < <0,8 , необходимо учитывать влияние сферичности Земли. Одновременно следует учитывать влияние рефракции, используя принцип эквивалентного радиуса Земли. При таких расстояниях на распространение УКВ влияют и метеорологические условия. С изменением коэффициента преломления тропосферы меняется кривизна траектории волны, причем для прямого и отраженного от земной поверхности лучей эти изменения могут оказаться различными. В результате изменяется разность фаз между прямым и отраженным лучами, а следовательно, меняется и уровень поля радиоволны, происходят замирания сигнала. Мешающее действие замираний усиливается с увеличением расстояния.
Радиолокационные отражения. Отражения УКВ от неровной земной поверхности имеют особое значение в радиолокационной технике. В основном они носят рассеянный характер, причем часть отраженной энергии оказывается направленной к источнику. Такие отражения чаще всего относятся к мешающим сигналам, которые затрудняют распознавание полезных радиолокационных целей. Однако отражения от земной поверхности к источнику используются при проведении наблюдений за поверхностью Земли с воздуха, например при высотометрии.
Распространение УКВ над пересеченной местностью и в городах. Обычно вдоль линии связи на УКВ имеются большие или малые неровности, которые влияют на распространение радиоволн. В общем случае учесть это влияние не представляется возможным. Для расчета напряженности электрического поля в каждом конкретном случае необходимо построить профиль трассы и в зависимости от характера этого профиля вести расчет тем или иным методом. Рассмотрим несколько примеров профилей трасс.
Трасса, проходящая над небольшими пологими холмами. На (рис.3.1,а), изображен профиль трассы, при котором передающая антенна расположена на пологом склоне холма. В этом случае к приемной антенне могут прийти прямой луч АВ и три отраженных луча, и. При расчете напряженности электрического поля следует учитывать разность фаз этих лучей, обусловленную разностью хода и раз-ными условиями отражения в точках, и. В результате рассмотрения такой картины можно получить выражение для расчета напряженности поля, аналогичное интерференционным формулам, но более сложное. На рис 3.1,б изображен профиль, при котором имеется возвышенность в середине трассы. В простейшем случае в точку В приходит только один луч, отражающийся в точке С. Для расчета такой трассы удобно ввести понятие приведенных высот антенн h1пр и h2пр и свести задачу к известному случаю распространения радиоволн над фиктивной плоскостью, касательной к поверхности Земли в точке отражения.
Рис. 3.1. Распространение УКВ в пересеченной местности:
а – одна антенна находится на пологом склоне; б – пологая возвышенность в середине трассы
Рис. 3.2. Схема трассы с «усиливающим препятствием»
Трасса, проходящая над высоким холмом или горным кряжем. Для приближенного определения напряженности поля на трассе, имеющей высокий холм или горный кряж, можно воспользоваться теорией дифракции электромагнитных волн на непрозрачном клиновидном экране. Если препятствие не перекрывает линии прямой видимости между антеннами, то трасса называется открытой; когда препятствие поднимается выше линии прямой видимости, трасса называется закрытой.
На трассах УКВ протяженностью примерно 100-150 км, проходящих через горные кряжи высотой 1000-2000 м, наблюдается явление, называемое усиление препятствием. Это явление заключается в том, что интенсивность электромагнитного поля радиоволны при некотором удалении за препятствие оказывается больше, чем на том же расстоянии от передатчика на трассе без препятствий. Объяснить усиление препятствием можно тем, что вершина горы служит естественным пассивным ретранслятором (рис. 3.2). Поле, возбуждающее вершину горы, складывается из двух волн — прямой АС и отраженной ADC. Волны дифрагируют на острой вершине горы, как на клиновидном препятствии, и распространяются в область за гору. При этом к месту расположения приемной антенны В придут два луча СЕВ и СВ. Следовательно, на участках трассы передатчик — гора и гора — приемник распространение идет в пределах прямой видимости. При отсутствии препятствия на расстоянии 100-150 км, намного превышающих предел прямой видимости, к месту приема доходит только весьма слабое поле, обусловленное дифракцией на сферической поверхности Земли и рефракцией. Расчеты и эксперименты показывают, что такое препятствие — ретранслятор может дать усиление напряженности электрического поля на 60-80 дБ.
Использование явления усиления препятствием оказывается экономически выгодным, избавляя от, необходимости устанавливать высокогорные ретрансляционные станции.
На некоторых радиорелейных линиях, проходящих в равнинной местности, сооружают искусственное усиливающее препятствие в виде сетки или системы проводов, что дает выигрыш в мощности и позволяет уменьшить высоту антенных мачт.
Распространение УКВ в пределах большого города. Большой город можно рассматривать как сильно пересеченную местность. Многочисленные опыты показали, что в среднем напряженность поля метровых и дециметровых волн в городе меньше, чем на открытой местности, примерно в 3-5 раз. В сантиметровом диапазоне волн ослабление еще сильнее.
Внутри помещений структура поля является еще более сложной и практически не поддается расчету. Измерения напряженности поля внутри помещения показали, что в помещениях верхних этажей напряженность поля составляет 10-40% напряженности поля над крышей, а в первом этаже – 3- 7% этой величины.
Распространение УКВ на большие расстояния в условиях сверхрефракции. При расстояниях, превышающих расстояние прямой видимости, напряженность поля радиоволн резко убывает. На этих расстояниях распространение происходит вследствие дифракции радиоволн вокруг сферической поверхности Земли, рефракции радиоволн в тропосфере и рассеяния их на неоднородностях тропосферы.
Резкое увеличение дальности распространения УКВ происходит, когда область сверхрефракций занимает значительные расстояния над земной поверхностью. В этом случае радиоволна распространяется путем последовательного чередования двух явлений: рефракции в атмосфере и отражения от земной поверхности. Такой вид распространения волн получил название атмосферного волновода. Но при этом от атмосферы отражается только часть энергии волны, которая используется для приема, а остальная, преломляясь, уходит через верхнюю стенку волновода (рис. 3.3). Для атмосферного волновода определенной вы¬соты по аналогии с металлическим волново¬дом имеется некоторая критическая длина волны. Волны длиннее критической быстро затухают и не распространяются.
Высота атмосферных волноводов hв достигает несколько десятков метров, следовательно, волноводное распространение возможно только для сантиметровых и дециметровых волн.
В условиях волноводного канала только наиболее пологие лучи отражаются от стенок канала, а более крутые лучи просачиваются сквозь стенки. Если передатчик и приемник находятся в пределах волновода, то прием УКВ оказывается возможен на больших расстояниях. В противном случае дальность приема может даже уменьшиться по сравнению с условиями нормальной рефракции.
Атмосферные волноводы появляются нерегулярно и поэтому обеспечить устойчивую радиосвязь на больших расстояниях на волноводном распространении УКВ нельзя. Но это явление может служить причиной создания взаимных помех станциями, работающими в сантиметровом диапазоне волн и даже разнесенными на большие расстояния. Кроме того, появление атмосферного волновода может создавать помехи для работы радиолокационных станций..
Рассеяние УКВ на неоднородностях тропосферы. Неоднородности тропосферы представляют собой области, в которых диэлектрическая проницаемость отличается от среднего значения для окружающей тропосферы. Под действием поля проходящей волны в каждой неоднородности тропосферы наводятся токи поляризации и создается электрический момент. В результате неоднородности действуют как вторичные излучатели. Вторичное излучение совокупности неоднородностей можно характеризовать некоторой диаграммой направленности с максимумом излучения в сторону первоначального движения волны.
Рис. 3.3. Распространение УКВ в условиях атмосферного волновода
Излучаемые передатчиком, прежде чем попасть в приёмник, проходят путь, который может быть сложным. Радиоволны могут достигать пункта приёма, распространяясь по прямолинейным траекториям, огибая выпуклую поверхность Земли, отражаясь от ионосферы, и т.д. Способы Распространение радиоволн существенно зависят от длины волны l, от освещённости земной атмосферы Солнцем и от ряда др. факторов (см. ниже).
Прямые волны. В однородных средах радиоволны распространяются прямолинейно с постоянной скоростью, подобно световым лучам (радиолучи). Такое Распространение радиоволн называется свободным. Условия Распространение радиоволн в космическом пространстве при радиосвязи между наземной станцией и космическим объектом, между двумя космическими объектами, при радиоастрономических наблюдениях, при радиосвязи наземной станции с самолётом или между самолётами близки к свободному.
Волну, излученную антенной, на больших расстояниях от неё можно считать плоской (см. Излучение и приём радиоволн ). Плотность потока электромагнитной энергии, пропорциональная квадрату напряжённости поля волны, убывает с увеличением расстояния r от источника обратно пропорционально r 2 , что приводит к ограничению расстояния, на котором может быть принят сигнал передающей станции. Дальность действия радиостанции (при отсутствии поглощения) равна: , где c - мощность сигнала на входе приёмника, Р ш - мощность шумов, G 1 , G 2 - коэффициенты направленного действия передающей и приёмной антенн. Скорость Распространение радиоволн в свободном пространстве равна скорости света в вакууме: с = 300 000 км /сек.
При распространении волны в материальной среде (например, в земной атмосфере, в толще Земли, в морской воде и т.п.) происходят изменение её фазовой скорости и поглощение энергии. Это объясняется возбуждением колебаний электронов и ионов в атомах и молекулах среды под действием электрического поля волны и переизлучением ими вторичных волн. Если напряжённость поля волны мала по сравнению с напряжённостью поля, действующего на электрон в атоме, то колебания электрона под действием поля волны происходят по гармоническому закону с частотой пришедшей волны. Поэтому электроны излучают радиоволны той же частоты, но с разными амплитудами и фазами. Сдвиг фаз между первичной и переизлучённой волнами приводит к изменению фазовой скорости. Потери энергии при взаимодействии волны с атомами являются причиной поглощения радиоволн. Поглощение и изменение фазовой скорости в среде характеризуются показателем поглощения c и показателем преломления n , которые, в свою очередь, зависят от диэлектрической проницаемости e и проводимости s среды, а также от длины волны l:
(1)
Коэффициент поглощения b = 2pc/l, фазовая скорость u = c /n . В этом случае r д определяется не только характеристиками передатчика, приёмника и длиной волны, но и свойствами среды (e, s). В земных условиях Распространение радиоволн обычно отличается от свободного. На Распространение радиоволн оказывают влияние поверхность Земли, земная атмосфера, структура ионосферы и т.д. Влияние тех или иных факторов зависит от длины волны.
Влияние поверхности Земли на распространение радиоволн зависит от расположения радиотрассы относительно её поверхности.
Распространение радиоволн - пространственный процесс, захватывающий большую область. Но наиболее существенную роль в этом процессе играет часть пространства, ограниченная поверхностью, имеющей форму эллипсоида вращения, в фокусах которого А и В расположены передатчик и приёмник (рис. 1 ). Большая ось эллипсоида практически равна расстоянию R между передатчиком и приёмником, а малая ось ~. Чем меньше l, тем уже эллипсоид, в оптическом диапазоне он вырождается в прямую линию (световой луч). Если высоты Z 1 и Z 2 , на которых расположены антенны передатчика и приёмника относительно поверхности Земли, велики по сравнению с l, то эллипсоид не касается поверхности Земли (рис. 1 , а). Поверхность Земли не оказывает в этом случае влияния на Распространение радиоволн (свободное распространение). При понижении обеих или одной из конечных точек радиотрассы эллипсоид коснётся поверхности Земли (рис. 1 , б) и на прямую волну, идущую от передатчика к приёмнику, належится поле отражённой волны. Если при Z 1 >> l и Z 2 >> l, то это поле можно рассматривать как луч, отражённый земной поверхностью по законам геометрической оптики. Поле в точке приёма определяется интерференцией прямого и отражённого лучей. Интерференционные максимумы и минимумы обусловливают лепестковую структуру поля (рис. 2 ). Условие Z 1 и Z 2 >> l практически может выполняться только для метровых и более коротких волн, поэтому лепестковая структура поля характерна для ультракоротких волн (УКВ).
При увеличении l существенная область расширяется и пересекает поверхность Земли. В этом случае уже нельзя представлять волновое поле как результат интерференции прямой и отражённой волн. Влияние Земли на Распространение радиоволн в этом случае обусловлено несколькими факторами: земля обладает значительной электропроводностью, поэтому Распространение радиоволн вдоль поверхности Земли приводит к тепловым потерям и ослаблению волны. Потери энергии в земле увеличиваются с уменьшением l.
Помимо ослабления, происходит также изменение структуры поля волны. Если антенна у поверхности Земли излучает поперечную линейно-поляризованную волну (см. Поляризация волн ), у которой напряжённость электрического поля Е перпендикулярна поверхности Земли, то на больших расстояниях от излучателя волна становится эллиптически поляризованной (рис. 3 ). Величина горизонтальной компоненты E x значительно меньше вертикальной E z и убывает с увеличением проводимости s земной поверхности. Возникновение горизонтальной компоненты позволяет вести приём земных волн на т. н. земные антенны (2 проводника, расположенные на поверхности Земли или на небольшой высоте). Если антенна излучает горизонтально-поляризованную волну (Е параллельно поверхности Земли), то поверхность Земли ослабляет поле тем больше, чем больше s, и создаёт вертикальную составляющую. Уже на небольших расстояниях от горизонтального излучателя вертикальная компонента поля становится больше горизонтальной. При распространении вдоль Земли фазовая скорость земных волн меняется с расстоянием, однако уже на расстоянии ~ нескольких l от излучателя она становится равной скорости света, независимо от электрических свойств почвы.
Выпуклость Земли является своеобразным «препятствием» на пути радиоволн, которые, дифрагируя, огибают Землю и проникают в «область тени». Т. к. дифракция волн заметно проявляется тогда, когда размеры препятствия соизмеримы или меньше l, а размер выпуклости Земли можно охарактеризовать высотой шарового сегмента h (рис. 4 ), отсекаемого плоскостью, которая проходит через хорду, соединяющую точки расположения приёмника и передатчика (см. табл.), то условие h << l выполняется для метровых и более длинных волн. Если учесть, что с уменьшением l увеличиваются потери энергии в Земле, то практически только километровые и более длинные волны могут проникать глубоко в область тени (рис. 5 ).
Высота шарового сегмента h
для различных расстояний между передатчиком и приёмником
Расстояние, км | 1 | 5 | 10 | 50 | 100 | 500 | 1000 | 5000 |
h, м | 0,03 | 0,78 | 3,1 | 78 | 310 | 7800 | 3,1´10 4 | 3,75´10 4 |
Земная поверхность неоднородна, наиболее существенное влияние на Распространение радиоволн оказывают электрические свойства участков трассы, примыкающих к передатчику и приёмнику. Если радиотрасса пересекает линию берега, т. е. проходит над сушей, а затем над морем (s ® ¥) , то при пересечении береговой линии резко изменится напряжённость поля (рис. 6 ), т. е. амплитуда и направление распространения волны (береговая рефракция). Однако береговая рефракция является местным возмущением поля радиоволны, уменьшающимся по мере удаления от береговой линии.
Рельеф земной поверхности также влияет на Распространение радиоволн Это влияние зависит от соотношения между высотой неровностей поверхности h , горизонтальной протяжённостью l , l и углом падения q волны на поверхность (рис. 7 ). Если выполняются условия:
4p 2 l 2 sin 2 q/l 2 £ 1; 2psin q << 1, (2)
то неровности считаются малыми и пологими. В этом случае они мало влияют на Распространение радиоволн При увеличении q условия (2) могут нарушаться. При этом энергия волны рассеивается, и напряжённость поля в направлении отражённого луча уменьшается (возникают диффузные отражения).
Высокие холмы, горы и т.п., кроме того, сильно «возмущают» поле, образуя затенённые области. Дифракция радиоволн на горных хребтах иногда приводит к усилению волны из-за интерференции прямых и отражённых от поверхности Земли волн (рис. 8 ).
Распространение радиоволн в тропосфере. Рефракция радиоволн. Земные радиоволны распространяются вдоль поверхности Земли в тропосфере . Проводимость тропосферы s для частот, соответствующих радиоволнам (за исключением миллиметровых волн), практически равна 0; диэлектрическая проницаемость e и, следовательно, показатель преломления n являются функциями давления и температуры воздуха, а также давления водяного пара. У поверхности Земли n » 1,0003. Изменение e и n с высотой зависит от метеорологических условий. Обычно e и n уменьшаются, а фазовая скорость u растет с высотой. Это приводит к искривлению радиолучей (рефракция радиоволн, рис. 9 ). Если в тропосфере под углом к горизонту распространяется волна, фронт которой совпадает с прямой ав (рис. 9 ), то вследствие того, что в верхних слоях тропосферы волна распространяется с большей скоростью, чем в нижних, верхняя часть фронта волны обгоняет нижнюю и фронт волны поворачивается (луч искривляется). Т. к. n с высотой убывает, то радиолучи отклоняются к Земле. Это явление, называется нормальной тропосферной рефракцией, способствует Распространение радиоволн за пределы прямой видимости, т.к. за счёт рефракции волны могут огибать выпуклость Земли. Однако практически этот эффект может играть роль только для УКВ, поскольку для более длинных волн преобладает огибание в результате дифракции. Метеорологические условия могут ослаблять или усиливать рефракцию по сравнению с нормальной.
Тропосферный волновод. При некоторых условиях (например, при движении нагретого воздуха с суши над поверхностью моря) температура воздуха с высотой не уменьшается, а увеличивается (инверсии температуры). При этом преломление в тропосфере может стать столь сильным, что вышедшая под небольшим углом к горизонту волна на некоторой высоте изменит направление на обратное и вернётся к Земле. В пространстве, ограниченном снизу Землёй, а сверху как бы отражающим слоем тропосферы, волна может распространяться на очень большие расстояния (волноводное распространение радиоволн). Так же как в металлических радиоволноводах , в тропосферных волноводах могут распространяться волны, длина которых меньше критической (l кр » 0,085 d 3 / 2 , d - высота волновода в м , l кр в см ). Толщина слоев инверсии в тропосфере обычно не превышает ~ 50-100 м , поэтому волноводным способом могут распространяться только дециметровые, сантиметровые и более короткие волны.
Рассеяние на флуктуациях e. Помимо регулярных изменений e с высотой, в тропосфере существуют нерегулярные неоднородности (флуктуации) e, возникающие в результате беспорядочного движения воздуха. На них происходит рассеяние радиоволн УКВ диапазона. Т. о., область пространства, ограниченная диаграммами направленности приёмной и передающей антенн и содержащая большое число неоднородностей e, является рассеивающим объёмом. Рассеяние приводит к флуктуациям амплитуды и фазы радиоволны, а также к распространению УКВ на расстояния, значительно превышающие прямую видимость (рис. 10 ). При этом поле в точке приёма В образуется в результате интерференции рассеянных волн. Вследствие интерференции большого числа рассеянных волн возникают беспорядочные изменения амплитуды и фазы сигнала. Однако среднее значение амплитуды сигнала значительно превышает амплитуду, которая могла бы быть обусловлена нормальной тропосферной рефракцией.
Поглощение радиоволн. Тропосфера прозрачна для всех радиоволн вплоть до сантиметровых. Более короткие волны испытывают заметное ослабление в капельных образованиях (дождь, град, снег, туман), в парах воды и газах атмосферы. Ослабление обусловлено процессами поглощения и рассеяния. Каждая капля воды обладает значительной проводимостью и волна возбуждает в ней высокочастотные токи. Плотность токов пропорциональна частоте, поэтому значительные токи, а следовательно, и тепловые потери, возникают только при распространении сантиметровых и более коротких волн. Эти токи вызывают не только тепловые потери, но являются источниками вторичного рассеянного излучения, ослабляющего прямой сигнал. Плотность потока рассеянной энергии обратно пропорциональна l 4 , если размер рассеивающей частицы d < l, и не зависит от l, если d >> l (см. Рассеяние света ). Практически через область сильного дождя или тумана волны с l < 3 см распространяться не могут. Волны короче 1,5 см , помимо этого, испытывают резонансное поглощение в водяных парах (l = 1,5 см ; 1,35 см ; 0,75 см ; 0,5 см ; 0,25 см ) и кислороде (l = 0,5 см и 0,25 см ). Энергия распространяющейся волны расходуется в этом случае на ионизацию или возбуждение атомов и молекул. Между резонансными линиями имеются области малого поглощения.
Распространение радиоволн в ионосфере. В ионосфере - многокомпонентной плазме , находящейся в магнитном поле Земли, механизм Распространение радиоволн сложнее, чем в тропосфере. Под действием радиоволны в ионосфере могут возникать как вынужденные колебания электронов и ионов, так и различные виды коллективных собственных колебаний (плазменные колебания). В зависимости от частоты радиоволны w основную роль играют те или другие из них и поэтому электрические свойства ионосферы различны для различных диапазонов радиоволн. При высокой частоте w в Распространение радиоволн принимают участие только электроны, собственная частота колебаний которых (Ленгмюровская частота) равна:
(3)
где е - заряд, m - масса, - концентрация электронов. Вынужденные колебания свободных электронов ионосферы, в отличие от электронов тропосферы, тесно связанных с атомами, отстают от электрического поля высокочастотной волны по фазе почти на 2p. Такое смещение электронов усиливает поле Е волны в ионосфере (рис. 11 ). Поэтому диэлектрическая проницаемость e, равная отношению напряжённости внешнего поля к напряжённости поля внутри среды, оказывается для ионосферы < 1: e = 1 - w 2 0 /w 2 . Учёт столкновений электронов с атомами и ионами даёт более точные формулы для e и s ионосферы:
, (4)
где n - число столкновений в секунду.
Для высоких частот, начиная с коротких волн, в большей части ионосферы справедливо соотношение: w 2 >> n 2 и показатели преломления n и поглощения c равны:
; (5)
С увеличением частоты c уменьшается, а n растет, приближаясь к 1. Т. к. n < 1, фазовая скорость распространения волны . Скорость распространения энергии (групповая скорость волны) в ионосфере равна с ×n и в соответствии с относительности теорией меньше с.
Отражение радиоволн. Для волны, у которой w < w 0 n и u становятся мнимыми величинами, это означает, что такая волна не может распространяться в ионосфере. Поскольку концентрация электронов и плазменная частота w 0 в ионосфере увеличиваются с высотой (рис. 12 ), то падающая волна, проникая в ионосферу, распространяется до такого уровня, при котором показатель преломления обращается в нуль. На этой высоте происходит полное отражение волны от слоя ионосферы. С увеличением частоты падающая волна всё глубже проникает в слой ионосферы. Максимальная частота волны, которая отражается от слоя ионосферы при вертикальном падении, называется критической частотой слоя:
(6)
Критическая частота слоя 2 (главный максимум, рис. 12 ) изменяется в течение суток и от года к году приблизительно от 5 до 10 Мгц. Для волн с частотой w > w кр n всюду > 0, т. е. волна проходит через слой, не отражаясь.
При наклонном падении волны на ионосферу максимальная частота волны, возвращающейся на Землю, оказывается выше w кр. Радиоволна, падающая на ионосферу под углом j 0 , испытывая рефракцию, поворачивается к Земле на той высоте, где j(z ) = p/2. Условие отражения при наклонном падении имеет вид: n (z ) = sinj 0 . Частоты волн, отражающихся от данной высоты при наклонном и вертикальном падении, связаны соотношением: w накл = w верт secj 0. Максимальная частота волны, отражающейся от ионосферы при данном угле падения, т. е. для данной длины трассы, называется максимальной применимой частотой (МПЧ).
Двойное лучепреломление. Существенное влияние на Распространение радиоволн оказывает магнитное поле Земли 0 = 0,5 э, пронизывающее ионосферу. В постоянном магнитном поле ионизированный газ становится анизотропной средой. Попадающая в ионосферу волна испытывает двойное лучепреломление , т. е. расщепляется на 2 волны, отличающиеся скоростью и направлением распространения, поглощением и поляризацией. В магнитном поле H 0 на электрон, движущийся со скоростью u, действует Лоренца сила , под действием которой электрон вращается с частотой (гироскопическая частота) вокруг силовых линий магнитного поля. Вследствие этого изменяется характер вынужденных колебаний электронов ионосферы под действием электрического поля волны.
В простейшем случае, когда направление Распространение радиоволн перпендикулярно H 0 (Е лежит в одной плоскости с H 0), волну можно представить в виде суммы 2 волн с Е ^ Н 0 и Е || Н 0 . Для первой волны (необыкновенной) характер движения электронов и, следовательно, n изменяются, для второй (обыкновенной) они остаются такими же, как и в отсутствии магнитного поля:
; (7)
В случае произвольного направления Распространение радиоволн относительно магнитного поля Земли формулы более сложные: как n 1 , так и n 2 зависят от w H . Поскольку отражение радиоволны происходит от слоя, где n = 0, то обыкновенная и необыкновенная волны отражаются на разной высоте. Критические частоты для них также различны.
По мере Распространение радиоволн в ионосфере из-за различия в скорости накапливается сдвиг фаз между волнами, вследствие чего поляризация результирующей волны непрерывно изменяется. Линейная поляризация падающей волны в определённых условиях сохраняется, но плоскость поляризации при распространении поворачивается (см. Вращение плоскости поляризации ). В общем случае поляризация обеих волн эллиптическая.
Рассеяние радиоволн. Помимо регулярной зависимости электронной концентрации от высоты (рис. 12 ), в ионосфере постоянно происходят случайные изменения концентрации. Ионосферный слой содержит большое число неоднородных образований различного размера, которые находятся в постоянном движении и изменении, рассасываясь и возникая вновь. Вследствие этого в точку приёма, кроме основного отражённого сигнала, приходит множество рассеянных волн (рис. 13 ), сложение которых приводит к замираниям - хаотическим изменениям сигнала.
Существование неоднородных образований приводит к возможности рассеянного отражения радиоволн при частотах, значительно превышающих максимальные частоты отражения от регулярной ионосферы. Аналогично рассеянию на неоднородностях тропосферы это явление обусловливает дальнее Распространение радиоволн (метрового диапазона).
Характерные неоднородные образования возникают в ионосфере при вторжении в неё метеоритов . Испускаемые раскалённым метеоритом электроны ионизируют окружающую среду, образуя за летящим метеоритом след, диаметр которого вследствие молекулярной диффузии быстро возрастает. Ионизированные следы создаются в интервале высот 80-120 км , длительность их существования колеблется от 0,1 до 100 сек. Радиоволны зеркально отражаются от метеорного следа. Эффективность этого процесса зависит от массы метеорита.
Нелинейные эффекты. Для сигналов не очень большой мощности две радиоволны распространяются через одну и ту же область ионосферы независимо друг от друга (см. Суперпозиции принцип ), ионосфера является линейной средой. Для мощных радиоволн, когда поле Е волны сравнимо с характерным «плазменным полем» E p ионосферы, e и s начинают зависеть от напряжённости поля распространяющейся волны. Нарушается линейная связь между электрическим током и полем Е.
Нелинейность ионосферы может проявляться в виде перекрёстной модуляции 2 сигналов (Люксембург - Горьковский эффект ) и в «самовоздействии» мощной волны, например в изменении глубины модуляции сигнала, отражённого от ионосферы.
Особенности распространения радиоволн различного диапазона в ионосфере. Начиная с УКВ волны, частота которых выше максимально применимой частоты (МПЧ), проходят через ионосферу. Волны, частота которых ниже МПЧ, отражаясь от ионосферы, возвращаются на Землю. Такие радиоволны называются ионосферными, используются для дальней радиосвязи на Земле. Диапазон ионосферных волн снизу по частоте ограничен поглощением. Поэтому связь при помощи ионосферных волн осуществляется в диапазоне коротких волн и в ночные часы (уменьшается поглощение) в диапазоне средних волн. Дальность Распространение радиоволн при одном отражении от ионосферы ~ 3500-4000 км , т.к. угол падения j на ионосферу из-за выпуклости Земли ограничен: наиболее пологий луч касается поверхности Земли (рис. 14 ). Связь на большие расстояния осуществляется за счёт нескольких отражений от ионосферы (рис. 15 ).
Длинные и сверхдлинные волны практически не проникают в ионосферу, отражаясь от её нижней границы, которая является как бы стенкой сферического радиоволновода (второй стенкой волновода служит Земля). Волны, излучаемые антенной в некоторой точке Земли, огибают её по всем направлениям, сходятся на противоположной стороне. Сложение волн вызывает некоторое увеличение напряжённости поля в противолежащей точке (эффект антипода, рис. 16 ).
Радиоволны звуковых частот могут просачиваться через ионосферу вдоль силовых линий магнитного поля Земли. Распространяясь вдоль магнитной силовой линии, волна уходит на расстояние, равное нескольким земным радиусам, и затем возвращается в сопряжённую точку, расположенную в др. полушарии (рис. 17 ). Разряды молний в тропосфере являются источником таких волн. Распространяясь описанным способом, они создают на входе приёмника сигнал с характерным свистом (свистящие атмосферики ).
Для радиоволн инфразвуковых частот, частота которых меньше гироскопической частоты ионов, ионосфера ведёт себя как проводящая нейтральная жидкость, движение которой описывается уравнениями гидродинамики . Благодаря наличию магнитного поля Земли любое смещение проводящего вещества, создающее электрический ток, сопровождается возникновением сил Лоренца, изменяющих состояние движения. Взаимодействие между механическими и электромагнитными силами приводит к перемещению случайно возникшего движения в ионизированном газе вдоль магнитных силовых линий, т. е. к появлению магнито-гидродинамических (альфвеновских) волн, которые распространяются вдоль магнитных силовых линий со скоростью 4,5×10 4 м /сек (r - плотность ионизированного газа).
Космическая радиосвязь. Когда один из корреспондентов находится на Земле, диапазон длин волн, пригодных для связи с космическим объектом, определяется условиями прохождения через атмосферу Земли. Т. к. радиоволны, частота которых < МПЧ (5-30 Мгц ), не проходят через ионосферу, а волны с частотой > 6-10 Ггц поглощаются в тропосфере, то волны от космического объекта могут приниматься на Земле при частотах от ~ 30 Мгц до 10 Ггц. Однако и в этом диапазоне атмосфера Земли не полностью прозрачна для радиоволн. Вращение плоскости поляризации при прохождении через ионосферу при приёме на обычную антенну приводит к потерям, которые уменьшаются с ростом частоты. Только при частотах > 3 Ггц ими можно пренебречь (рис. 18 ). Эти условия определяют диапазон радиоволн для дальней связи на УКВ при использовании спутников.
Для связи с объектами, находящимися на др. планетах, необходимо учитывать поглощение и в атмосфере этих планет. При осуществлении связи между 2 космическими кораблями, находящимися вне атмосферы планет, особенное значение приобретают миллиметровые и световые волны, обеспечивающие наибольшую ёмкость каналов связи (см. Оптическая связь ). Сведения о процессах Распространение радиоволн в космическом пространстве даёт радиоастрономия .
Подземная и подводная радиосвязь. Земная кора, а также воды морей и океанов обладают проводимостью и сильно поглощают радиоволны. Для осадочных пород в поверхностном слое земной коры s » 10 -3 -10 -2 ом -1 м -1 . В этих средах волна практически затухает на расстоянии £ l. Кроме того, для сред с большой s коэффициент поглощения увеличивается с ростом частоты. Поэтому для подземной радиосвязи используются в основном длинные и сверхдлинные волны. В подводной связи наряду со сверхдлинными волнами используют волны оптического диапазона.
В системах связи между подземными или подводными пунктами может быть использовано частичное распространение вдоль поверхности Земли или моря. Вертикально поляризованная волна, возбуждаемая подземной передающей антенной, распространяется до поверхности Земли, преломляется на границе раздела между Землёй и атмосферой, распространяется вдоль земной поверхности и затем принимается подземной приёмной антенной (рис. 19 ). Глубина погружения антенн достигает десятков м. Системы этого типа обеспечивают дальность до нескольких сотен км и применяются, например, для связи между подземными пунктами управления при запуске ракет. Системы др. типа используют подземные волноводы - слои земной коры, обладающие малой проводимостью и, следовательно, малыми потерями. К таким породам относятся каменная соль , поташ и др. Эти породы залегают на глубинах до сотен м и обеспечивают дальность Распространение радиоволн до нескольких десятков км. Дальнейшим развитием этого направления является использование твёрдых горных пород (гранитов, гнейсов, базальтов и др.), расположенных на больших глубинах и имеющих малую проводимость (рис. 20 ). На глубине 3-7 км s может уменьшиться до 10 -11 ом -1 м -1 . При дальнейшем увеличении глубины благодаря возрастанию температуры создаётся ионизация (обращенная ионосфера) и проводимость увеличивается. Образуется подземный волновод толщиной в несколько км , в котором возможно Распространение радиоволн на расстоянии до нескольких тыс. км. Одна из основных проблем подземной и подводной связи - расчёт излучения и передачи энергии от антенн , расположенных в проводящей среде.
Преимущество систем подземной связи состоит в их независимости от бурь, ураганов и искусственных разрушений на поверхности Земли. Кроме того, благодаря экранирующему действию верхних проводящих осадочных пород системы подземной связи обладают высокой помехозащищенностью от промышленных и атмосферных шумов.
Лит.:
Фейнберг Е. Л., Распространение радиоволн вдоль земной поверхности, М., 1961; Альперт Я. Л., Распространение электромагнитных волн и ионосфера, М., 1972; Гуревич А. В., Шварцбург А. Б., Нелинейная теория распространения радиоволн в ионосфере, М., 1973; Бреховских Л. М., Волны в слоистых средах, 2 изд., М., 1973; Татарский В. И., Распространение волн в турбулентной атмосфере, М., 1967; Чернов Л. А., Распространение волн в среде со случайными неоднородностями, М., 1958; Гинзбург В. Л., Распространение электромагнитных волн в плазме, М., 1967; Макаров Г. И., Павлов В. А., Обзор работ, связанных с подземным распространением радиоволн. Проблемы дифракции и распространения радиоволн, Сб. 5, Л., 1966; Долуханов М. П., Распространение радиоволн, 4 изд., М., 1972; Гавелей Н. П., Никитин Л. М., Системы подземной радиосвязи, «Зарубежная радиоэлектроника», 1963, № 10; Габиллард [Р.], Дегок [П.], Уэйт [Дж.], Радиосвязь между подземными и подводными пунктами, там же, 1972, № 12; Ратклифф Дж. А., Магнито-ионная теория и ее приложения к ионосфере, пер. с англ., М., 1962.
Рис. 19. Система подземной связи с частичным распространением радиоволн вдоль земной поверхности. Вторичные волны изображены условно.
Статья про слово "Распространение радиоволн " в Большой Советской Энциклопедии была прочитана 36260 раз
Думаю все крутили ручку радиоприемника, переключая между «УКВ», «ДВ», «СВ» и слышали шипение из динамиков.
Но кроме расшифровки сокращений, не все понимают, что скрывается за этими буквами.
Давайте ближе познакомимся с теорией радиоволн.
Радиоволна
Длина волны(λ) - это расстояние между соседними гребнями волны.
Амплитуда(а) - максимальное отклонения от среднего значения при колебательном движении.
Период(T) - время одного полного колебательного движения
Частота(v) - количество полных периодов в секунду
Существует формула, позволяющая определять длину волны по частоте:
Где: длина волны(м) равна отношению скорости света(км/ч) к частоте (кГц)
«УКВ», «ДВ», «СВ»
Сверхдлинные волны - v = 3-30 кГц (λ = 10-100 км).Имеют свойство проникать вглубь толщи воды до 20 м и в связи с этим применяются для связи с подводными лодками, причем, лодке не обязательно всплывать на эту глубину, достаточно выкинуть радио буй до этого уровня.
Эти волны могут распространяться вплоть до огибания земли, расстояние между земной поверхностью и ионосферой, представляет для них «волновод», по которому они беспрепятственно распространяются.
Длинные волны
(ДВ) v = 150-450 кГц (λ = 2000-670 м).
Этот тип радиоволны обладает свойством огибать препятствия, используется для связи на большие расстояния. Также обладает слабой проникающей способностью, так что если у вас нет выносной антенны, вам вряд ли удастся поймать какую-либо радиостанцию.
Средние волны
(СВ) v = 500-1600 кГц (λ = 600-190 м).
Эти радиоволны хорошо отражаются от ионосферы, находящейся на расстоянии 100-450 км над поверхностью земли.Особенность этих волн в том, что в дневное время они поглощаются ионосферой и эффекта отражения не происходит. Этот эффект используется практически, для связи, обычно на несколько сотен километров в ночное время.
Короткие волны
(КВ) v= 3-30 МГц (λ = 100-10 м).
Подобно средним волнам, хорошо отражаются от ионосферы, но в отличии от них, не зависимо от времени суток. Могут распространяться на большие расстояния(несколько тысяч км) за счет пере отражений от ионосферы и поверхности земли, такое распространение называют скачковым. Передатчиков большой мощности для этого не требуется.
Ультракороткие Волны
(УКВ) v = 30 МГц - 300 МГц (λ = 10-1 м).
Эти волны могут огибать препятствия размером в несколько метров, а также имеют хорошую проникающую способность. За счет таких свойств, этот диапазон широко используется для радио трансляций. Недостатком является их сравнительно быстрое затухание при встрече с препятствиями.
Существует формула, которая позволяет рассчитать дальность связи в УКВ диапазоне:
Так к примеру при радиотрансляции с останкинской телебашни высотой 500 м на приемную антенну высотой 10 м, дальность связи при условии прямой видимости составит около 100 км.
Высокие частоты (ВЧ-сантиметровый диапазон)
v = 300 МГц - 3 ГГц (λ = 1-0,1 м).
Не огибают препятствия и имеют хорошую проникающую способность. Используются в сетях сотовой связи и wi-fi сетях.
Еще одной интересной особенностью волн этого диапазона, является то, что молекулы воды, способны максимально поглощать их энергию и преобразовывать ее в тепловую. Этот эффект используется в микроволновых печах.
Как видите, wi-fi оборудование и микроволновые печи работают в одном диапазоне и могут воздействовать на воду, поэтому, спать в обнимку с wi-fi роутером, длительное время не стоит.
Крайне высокие частоты (КВЧ-миллиметровый диапазон)
v = 3 ГГц - 30 ГГц (λ = 0,1-0,01 м).
Отражаются практически всеми препятствиями, свободно проникают через ионосферу. За счет своих свойств используются в космической связи.
AM - FM
Зачастую, приемные устройства имеют положения переключателей am-fm, что же это такое:AM - амплитудная модуляция
Это изменение амплитуды несущей частоты под действием кодирующего колебания, к примеру голоса из микрофона.
АМ - первый вид модуляции придуманный человеком. Из недостатков, как и любой аналоговый вид модуляции, имеет низкую помехоустойчивость.
FM
- частотная модуляция
Это изменение несущей частоты под воздействие кодирующего колебания.
Хотя, это тоже аналоговый вид модуляции, но он имеет более высокую помехоустойчивость чем АМ и поэтому широко применяется в звуковом сопровождении ТВ трансляций и УКВ вещании.
На самом деле у описанных видом модуляции есть подвиды, но их описание не входит в материал данной статьи.
Еще термины
Интерференция - в результате отражений волн от различных препятствий, волны складываются. В случае сложения в одинаковых фазах, амплитуда начальной волны может увеличиться, при сложении в противоположных фазах, амплитуда может уменьшиться вплоть до нуля.Это явление более всего проявляется при приеме УКВ ЧМ и ТВ сигнала.
Поэтому, к примеру внутри помещения качество приема на комнатную антенну ТВ сильно «плавает».
Дифракция
- явление, возникающее при встрече радиоволны с препятствиями, в результате чего, волна может менять амплитуду, фазу и направление.
Данное явление объясняет связь на КВ и СВ через ионосферу, когда волна отражается от различных неоднородностей и заряженных частиц и тем самым, меняет направление распространения.
Этим же явлением объясняется способность радиоволн распространяться без прямой видимости, огибая земную поверхность. Для этого длина волны должна быть соразмерна препятствию.
PS:
Надеюсь, информация описанная мной будет полезна и принесет некоторое понимание по данной теме.Законы распространения радиоволн в свободном пространстве сравнительно просты, но чаще всего радиотехника имеет дело не со свободным пространством, а с распространением радиоволн над земной поверхностью. Как показывает и опыт и теория, поверхность Земли сильно влияет на распространение радиоволн, причем сказываются как физические свойства поверхности пример, разлития между морем и сушей), так и ее геометрическая форма (общая кривизна поверхности например, различия между морем и сушей), так и ее геометрическая форма (общая кривизна поверхности земного шара и отдельные неровности рельефа - горы, ущелья и т. п.). Влияние это различно для волн разной длины и для волн разной длины и для разных расстояний между передатчиком и приемником.
Влияние, оказываемое на распространение радиоволн формой земной поверхности, понятно из предыдущего. Ведь мы имеем здесь, в сущности, разнообразные проявления дифракции идущих от излучателя волн (§ 41),- как на земном шаре в целом, так и на отдельных особенностях рельефа. Мы знаем, что дифракция сильно зависит от соотношения между длиной волны и размерами тела, находящегося на пути волны. Неудивительно поэтому, что кривизна земной поверхности и ее рельеф по-разному сказываются на распространении волн различной длины.
Так, например, горная цепь отбрасывает «радиотень» в случае коротких волн, в то время как достаточно длинные (в несколько километров) волны хорошо огибают это препятствие и на горном склоне, противоположном радиостанции, ослабляются незначительно (рис. 147).
Рис. 147. Гора отбрасывает «радиотень» в случае коротких волн. Длинные волны огибают гору
Что касается земного шара в целом, то он чрезвычайно велик даже по сравнению с наиболее длинными волнами, применяемыми в радио. Очень короткие волны, например метровые, вообще не заворачивают сколько-нибудь заметно за горизонт, т. е. за пределы прямой видимости. Чем волны длиннее, тем лучше они огибают поверхность земного шара, но и самые длинные из применяемых волн не могли бы благодаря дифракции завернуть так сильно, чтобы обойти вокруг земного шара - от нас к антиподам. Если, тем не менее, радиосвязь осуществляется между любыми точками земного шара, причем на волнах самой различной длины, то это возможно не из-за дифракции, а по совсем другой причине, о которой мы скажем немного дальше.
Влияние физических свойств земной поверхности на распространение радиоволн связано с тем, что под воздействием этих волн в почве и в морской воде возникают электрические токи высокой частоты, наиболее сильные вблизи антенны передатчика. Часть энергии радиоволны расходуется на поддержание этих токов, выделяющих в почве или воде соответствующее количество джоулева тепла. Эти потери энергии (а значит, и ослабления волны из-за потерь) зависят, с одной стороны, от проводимости почвы, а с другой - от длины волны. Короткие волны затухают значительно сильнее, чем длинные. При хорошей проводимости (морская вода) высокочастотные токи проникают на меньшую глубину от поверхности, чем при плохой (почва), и потери энергии в первом случае существенно меньше. В результате дальность действия одного и того же передатчика оказывается при распространении волн над морем значительно (в несколько раз) большей, чем при распространении над сушей.
Мы уже отметили, что распространение радиоволн на очень большие расстояния нельзя объяснить дифракцией вокруг земного шара. Между тем дальняя радиосвязь (на несколько тысяч километров) была осуществлена уже в первые годы после изобретения радио. В настоящее время каждый радиолюбитель знает, что длинноволновые ( больше ) и средневолновые станции зимними ночами слышны па расстоянии многих тысяч километров, в то время как днем, особенно в летние месяцы, эти же станции слышны на расстоянии всего в несколько сот километров. В диапазоне коротких волн положение иное. Здесь в любое время суток и любое время года можно найти такие длины волн, на которых надежно перекрываются любые расстояния. Для обеспечения круглосуточной связи при этом приходится в разное время суток работать на волнах различной длины. Зависимость дальности распространения радиоволн от времени года и суток заставила связать условия распространения радиоволн на Земле с влиянием Солнца. Эта связь в настоящее время хорошо изучена и объяснена.
Солнце испускает наряду с видимым светом сильное ультрафиолетовое излучение и большое количество быстрых заряженных частиц, которые, попадая в земную атмосферу, сильно ионизуют ее верхние области. В результате образуется несколько слоев ионизованных газов, расположенных на различных высотах .
Наличие таких следов дало основание к тому, чтобы назвать верхние слои земной атмосферы ионосферой.
Присутствие ионов и свободных электронов придает ионосфере свойства, резко отличающее ее от остальной атмосферы. Сохраняя способность пропускать видимый свет, инфракрасное излучение и метровые радиоволны, ионосфера сильно отражает более длинные волны; для таких волн ( больше ) земной шар оказывается окруженным как бы сферическим «зеркалом», и роспространение этих радиоволн происходит между двумя отражающими сферическими поверхностями-поверхностью Земли и «поверхностью» ионосферы (рис. 148). Именно поэтому радиоволны получают возможность огибать земной шар.
Рис. 148. Волна идет между Землей и ионосферой
Конечно, не следует понимать слова «поверхность сферического зеркала ионосферы» буквально. Никакой резкой границы у ионизованных слоев нет, правильная сферическая форма тоже не соблюдается (по край ней мере, одновременно вокруг всего земного шара); ионизация различна в разных слоях (в верхних она больше, чем в нижних), и сами слои состоят из непрерывно движущихся и меняющихся «облаков». Такое неоднородное «зеркало» не только отражает, но и поглощает и рассеивает радиоволны, причем опять-таки различно в зависимости от длины волны. Кроме того, свойства «зеркала» меняются с течением времени. Днем при действии солнечного излучения ионизации значительно больше, чем ночью, когда происходит только воссоединение положительных ионов и отрицательных электронов в нейтральные молекулы (рекомбинация). Особенно велико различие в ионизации днем и ночью в нижних слоях ионосферы. Здесь плотность воздуха выше, столкновения между ионами и электронами происходят чаще и рекомбинация протекает более интенсивно. В течение ночи ионизация нижних слоев ионосферы может успеть упасть до нуля. Ионизация различна и в зависимости от времени года, т, е. от высоты подъема Солнца над горизонтом.
Изучение суточных и сезонных изменений состояния ионосферы позволило не только объяснить, но и предсказывать условия прохождения радиоволн различной длины в разное время суток и года (радиопрогнозы).
Наличие ионосферы не только делает возможной коротковолновую связь на большие расстояния, но и позволяет радиоволнам иногда обогнуть весь земной шар, и даже несколько раз. Из-за этого возникает своеобразное явление при радиоприеме, так называемое радиоэхо, при котором сигнал воспринимается приемником несколько раз: после прихода сигнала по кратчайшему пути от передатчика могут быть слышны повторные сигналы, обогнувшие земной шар.
Часто случается, что волна доходит от передатчика к приемнику по нескольким различным путям, испытав различное число отражений от ионосферы и земной поверхности (рис. 149). Очевидно, волны, идущие от одного и того же передатчика, когерентны и могу интерферировать в месте приема, ослабляя или усиливая друг друга в зависимости от разности хода. Так как ионосфера не является абсолютно устойчивым «зеркалом», а меняется с течением времени, то меняется и разность хода волн, пришедших по разным путям от передатчика к приемнику, в результате чего усилением и т.д. Можно сказать, что интерференционные полосы «ползают» над поверхностями Земли, и приемник оказывается то в максимуме, то в минимуме колебаний. В принимаемой передаче получается при этом смена хорошей слышимости и замираний приема, при которых слышимость может падать до нуля.
Рис. 149. Различные пути волны от передатчика к приемнику
Аналогичное явление наблюдается на экране телевизора, если над окрестностью приемной антенны пролетает самолет. Отраженная самолетом радиоволна интерферирует с волной от передающей станции, и мы видим, как изображение «мигает» из-за того, что интерференционные «полосы» поочередного усиления и ослабления сигнала пробегают (из-за движения самолета) мимо приемной антенны.
Заметим, что при приеме телевизионной передачи в городе довольно часто наблюдается удвоение (и даже «размножение») изображения на экране кинескопа: оно состоит из двух или несколько изображений, в различной степени сдвинутых по горизонтали друг относительно друга. Это результат отражения радиоволны от домов, башен и т.п. Отраженные волны проходят более длинный путь, чем расстояние между передающей и приемной антеннами, и поэтому запаздывают, давая картину. сдвинутую в направлении развертки электронного пучка в кинескопе. В сущности, мы здесь воочию наблюдаем результат распространения радиоволн с конечной скоростью .
Прозрачность ионосферы для радиоволн, длина которых меньше , позволила обнаружить радиоизлучение, приходящее от внеземных источников. Возникла и с 40-х гг. нашего века быстро развивается радиоастрономия, открывшая новые возможности для изучения Вселенной, сверх тех, какими располагает обычная (оптическая) астрономия. Строится все больше радиотелескопов, увеличиваются размеры их антенн, повышается чувствительность приемников и в результате непрерывно возрастает количество и разнообразие открытых внеземных радиоисточников.
Оказалось, что радиоволны излучают и Солнце, и планеты, а за пределами нашей Солнечной системы – многие туманности и так называемые сверхновые звезды. Множество источников радиоизлучения открыто вне нашей звездной системы (Галактики). В основном – это другие галактические системы, причем лишь, небольшая их доля отождествлена с оптически наблюдаемыми туманностями. «Радиогалактики» обнаружены и на таких больших расстояниях от нас (многие миллиарды лет), которые находятся за пределами досягаемости самых сильных современных оптических телескопов. Были открыты интенсивные источники радиоизлучения, обладающие очень малыми угловыми размерами (доли угловой секунды). Первоначально их считали особого рода звездами, принадлежащими нашей Галактике, и поэтому назвали квазизвездными источниками или квазарами. Но с 1962 г. Стало ясно, что квазары – это внегалактические объекты с огромной мощностью радиоизлучения.
Отдельные, или, как говорят, дискретные радиоисточники нашей Галактики излучают широкий спектр длин волн. Но было обнаружено и «монохроматическое» радиоизлучение с длиной волны , испускаемое межзвездным водородом. Исследование этого излучения позволило найти общую массу межзвездного водорода и установить, как он распределен по Галактике. В самое последнее время удалось обнаружить монохроматическое радиоизлучение на длинах волн, свойственных другим химическим элементам.
К всех источников радиоизлучения, о которых говорилось выше, интенсивность очень постоянна. Лишь в некоторых случаях (в частности, у Солнца) наблюдаются на общем постоянном фоне отдельные беспорядочные вспышки радиоизлучения. 1968 г. был ознаменован новым радиоастрономическим открытием большого значения: были обнаружены источники (находящиеся в большинстве своем в пределах Галактики), излучающие строго периодические импульсы радиоволн. Эти источники получили название пульсаров. Периоды повторения импульсов у разных пульсаров различны и доставляют от нескольких секунд до несколько сотых долей секунды и даже меньше. Характер радиоизлучения пульсаров получает, по-видимому, наиболее правдоподобное объяснение, если допустить, что пульсары - это вращающиеся звезды, состоящие в основном из нейтронов (нейтронные звезды). В обнаружении и возможности наблюдения таких звезд и состоит большое научное значение этого радиоастрономического открытия.
Кроме приема собственного радиоизлучения тел Солнечной системы, применяется также их радиолокация. Это так называемая радиолокационная астрономия. Принимая отраженные от какой-либо из планет радиосигналы мощных локаторов, можно очень точно измерять расстояние до этой планеты, оценивать скорость ее вращения вокруг оси и судить (по интенсивности отражения радиоволн различной длины) о свойствах поверхности и атмосферы планеты.
Отметим в заключение, что прозрачность ионосферы для достаточно коротких радиоволн позволяет также осуществлять все виды радиосвязи с искусственными спутниками Земли и космическими кораблями (собственно связь, радиоуправление, телевидение, а также телеметрия – передача на Землю показаний различных измерительных приборов). По той же причине можно использовать теперь метровые радиоволны для связи и телевидения между сильно удаленными друг от друга пунктами земной поверхности (например, между Москвой и нашими дальневосточными городами), применяя однократную ретрансляции передач специальными спутниками, на которых установлена приемно-передающая радиоаппаратура.